POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 55 



1. Die Lichtbeuguug im ersten Medium erfolgt.* 



Auf Grund der vorigen Betrachtungen von der einfachsten 

 Voraussetzung über diese — in homogenem Medium entste- 

 hende — Lichtbeugung ausgehend nehmen wir an, daß in ihr 

 sowohl der Polarisationszustand, als auch die Intensität 

 eine solche einfache zirkumaxiale Verteilung aufweisen 

 deren Achse die Schwingungsrichtung des auf der Ober- 

 fläche sich befindenden Lichtvektors ist, den Lichtvektor mit 

 dem elektrischen Vek- 

 tor identifizierend.** 



Es sei (s. Fig. 6) 

 ZO die Richtung des 

 einfallenden Lichtes, 

 die ^OX-Ebene des- 

 sen Schwingungs- 

 ebene, d.h. die ZOY- 

 Ebene dessen Polarisa- 

 tionsebene; es sei OB 

 ein beliebig gebeugter 

 Strahl, NOB,^ = a 

 der Beuffungswinkel 

 und POY^ = 'S- jener 

 Winkel, welchen die 

 ZOR- Beugungsebene 

 mit der Polarisations- 

 ebene des einfallenden 

 Lichtes bildet. „. ,, 



-flg. o. 



* Siehe Figur 1. 



** Diese Voraussetzung' bedeutet, eigentlich, daß jenes — um mich 

 so auszudrücken — primäre Lichtvektorsystem, welches auf der Grenz- 

 fläche entsteht und aus welchem wir das beobachtete gebeugte Licht auf 

 die bereits öfter erwähnte Weise zusammensetzen, vollkommen bestimmt ist 

 durch den lokalen Wert der sich auf der Oberfläche befindenden Licht- 

 schwingung, sagen wir elektrischen Schwingung. Diese Voraussetzung ist 

 jedenfalls bloß in erster Annäherung richtig, nachdem sie eher der 

 Natur der streng genommenen Lichterregung (Fluoreszenz), ferner der- 

 jenigen der an den unendlich kleinen materiellen Teilchen erfolgenden 



