56 PAUL SELENYI. 



Es sei a die Amplitude* der in erfolgenden zirkumaxialen 

 Erregung^ dann ist die mit der Beugungsebene parallel schwingende 

 Amplituden-Komponente dieses einfallenden Vektors a sin 0- und 

 ihre senkrecht auf die Beugungsebene schwingende Komponente 

 a cos %■, während die entsprechenden Komponenten der direkt nach 

 der (Q-, co) -Richtung ausgehenden Schwingung {I^ im Sinne der 

 einfachen Zirkumaxialität 



Ä_ = a sin 'O' cos C3 , _. 



(1) 

 ^^ = a cos §• ^ ^ 



sind. Diese Schwingung gelangt direkt ins Auge des Beobachters; 

 nach einer gewöhnlichen Reflexion aber die aus nach der Rich- 

 tung (p', % — cj) ausgehende Schwingung {I^ s. Fig. 1), deren 

 Komponenten 



B — a sin O- cos (tc — co) = — a sin & cos co ■ 



B^ = a cos # ^ ^ 



sind. 



Es sei der ZOB'^^=co' = 7t — cd, dann sind nach den 

 FEESNELschen Formeln die Amplitudenkomponenten der reflek- 

 tierten Lichtschwingung 



V = 7? ^§' ("' ~ ^') 



Y ^ —B si^K — zO 



* « sin(G)'-|-/)' 



wo % den zum ra' Einfallswinkel gehörenden und aus dem Bre- 

 chungsgesetz 



= n 



sm ;jj 



Lichtzerstreuung entspricht, als der gewöliuliclien LiclitbeugTing^ 

 In der LicMbeugung spielt — außer den lokalen Werten des Lichtvektors 

 — ancli dessen in der Richtung der Normale genommener Diffe- 

 rentialquotient eine Rolle. Dieser Umstand ergibt eben den wesentlichen 

 Unterschied zwischen der FEEsNELSchen Anwendungs weise und der Poisson- 

 KiRCHHOFFschen strengen Formulierung der HuYGENSschen Prinzipes. 



* Der Lichtvektor selbst hätte also die Form — cos-^- it ). Uns 



r T \ cj 



genügt jedoch, mit a, mit der Amplitude in der Entfernung Eins zu arbeiten. 

 Wir wollen uns zugleich merken, daß wir bezüglich des a keine bestimmte 

 Voraussetzung (z. B., daß es proportional mit der einfallenden, eventuell 

 der resultierenden Schwingung wäre etc.) aufstellen, außer, was seine Rich- 

 tung betrifft. 



