POLAEISATION DES VON GLASGlTTEltN GEBEUGTEN LICHTES. 57 



sich ergebenden spitzen Winkel bedeutet. Es ist leicht einzusehen, 

 daß wir in (3) an Stelle co', co = Tt — ca' setzen können, wenn wir 

 gleichzeitig anstatt x den sich aus 



sin £0 



-. — = n 

 sin X 



ergebenden und mit co in ein und demselben Quadranten befind- 

 lichen, nunmehr also stumpfen ^^ Winkel setzen. Demnach ist also 



>■ = — a sm #■ cos co j— — , ^{ , 



TT- r. sin (üj — y) ^ "^ 



K = — a cos 'O' ~r-4- ,^ • 

 sin (fi, + x) 



Nachdem wir voraussetzten, daß die beugende Schicht unendlich 

 nahe zur Grenzfläche ist, so besteht zwischen (1) und (4) kein 

 Wegunterschied, und mithin ergeben sich die Komponenten der 

 resultierenden Schwingung durch unmittelbare Addierung: 



Ep = a sin &■ cos all — /4^^ ,) , 



^ _ /^ sin (ci3 — y)\ 

 E^= a cos # 1 .—7 — ^ 



"' \ sm (ca + %)/ 



oder nach einfacher Umformung;: 



XI • r. 2 sin Y cos y 



E„ = a sm 'S- cos co "-7 — , — / — 7^ — - , 



P sm ((B -f- %) cos (üo — X) 



-n ^ 2 sin y cos co 



E,^^= a cos 'S- -T -7^ — , . 



'"■ sm (üj -f- x> 



(5) 



Bezeichnen wir das von der Beugungsebene gerechnete Polarisa- 

 tionsazimut des in Rede stehenden gebeugten Strahles mit q), dann 



ist also 



■E'i» cos y , _ //jN. 



tg op = ^ = 7—^~ , ■ tg ^ (6) 



& ^ ^„, cos (co — x) =■ ^ '^ 



der gesuchte Zusammenhang zwischen dem Polarisationsazimut des 

 einfallenden und des gebeugten Lichtes, sowie dem Beugungs- 

 winkel und dem Brechungsexponenten des Gittermateriales. 

 Diese Formel kann unmittelbar in der STOKESschen Form 

 tgq) ^ m' tg ^ 

 geschrieben werden, wo im gegenwärtigen Falle 



cos X 



ist. 



m = , , 



cos (00 — X) 



