58 PAUL SELENYI. 



Vor der Besprechung dieses Resultats wollen wir noch be- 

 weisen, daß wir — dem auf Seite 51 erwähnten Experimente 

 entsprechend — zu dieser Formel auch auf einem einfacheren 

 Wege gelangen können, wenn wir voraussetzen, daß 



2. Die Lichtlbeugung im zweiten Medium erfolgt. 



Im Sinne dieser Annahme (Fig. 2) ist der im I. Medium be- 

 obachtete Strahl von (d; co) Richtung nichts anderes, als der ge- 

 brochene Teil, Il^f des im IL Medium in der Richtung (d; %) ab- 

 gehenden 11^ Strahles. 



Analog mit (1) sind die Aniplitudekoraponenten der in der 

 (O-, ;^) Richtung abgehenden zirkumaxialen Schwingung 

 JB!j = a sin ■Q' cos v, 



Bni = Oj cos %• . 



Aus diesen werden nach der Brechung (ebenfalls nach den durch 

 die Einführung der (a^ % Winkel gewonnenen FRESNEL-Formeln) 



m' _ p' „ 2 sin m co s % 



-^ ^ sin ix -j- (ii) cos {% — co) ' 



rpf _ TQ/ 2 sin OJ cos X 



und so gewinnen wir für das Polarisationsazimut (p des gebeugten 

 Lichtes die mit (6) vollkommen übereinstimmende Formel* 



tgm^|f= ^;^^ tg^. (8) 



^ ^ T'^ cos {a — x)^ ^ ^ 



An diese zweite Ableitung können wir noch die Bemerkung 

 knüpfen, daß es nicht nötig ist, die einfache Zirkumaxialität, d. Ji. 

 auch die zirkumaxiale Intensitätsverteilung vorauszusetzen.** In der 

 Tat, solange die zirkumaxiale Polarisation besteht, d. h. solange 



* Da dieses eigentlich der von Stokes eingeschlagene Weg ist, so er- 

 gibt sich natürlich auch bei ihm dieselbe Formel, jedoch für das gebrochen- 

 gebeugte Licht. Es ist zu ersehen, daß nach unserer Deutung eher die 

 Unterscheidung gemacht werden müßte: in die Luft gebeugtes Licht, ins 

 Glas gebeugtes Licht, während der Umstand, ob der in Eede stehende ge- 

 beugte Strahl auf der Seite des gebrochenen, oder reflektierten Lichtes ist, 

 nebensächlich erscheint. Die Erfahrung rechtfertigt denn auch diese Fol- 

 gerung, wie wir es sehen werden. 



** Stokes verwendet tatsächlich die Intensitätsverteilung nach seinem 

 Kosinus-Gesetz. 



