rOLARISATION DES VOX GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 51) 



^ = tg ^ COS i 



in 



ist, bleibt auch die Formel (8) unverändert, sodaß wir anstatt 

 (7) auch die allgemeinen Voraussetzungen 



T^'p = o • f{d-, cj) sin %• cos %, 



Si'u = a ■ f(d; a) cos 0- 

 anwenden können und hier kann das f(ß; co) eine beliebige Funk- 

 tion sein, während wir in die erste Ableitung mit derartiger Yer- 

 allgemeinerung bloß eine solche Funktion einführen können, welche 

 der Annahme 



Irenuge leistet. 



In den Ableitungen, resp. in den zu ihnen gehörenden Zeich- 

 nungen setzen wir stillschweigend voraus, daß wir das in das 

 I. Medium von kleinerem Brechungsexponenten tretende gebeugte 

 Licht beobachten. Natürlich ergibt dieselbe Formel auch das 

 Azimut des ins IL Medium tretenden Lichtes, wenn wir in sie 

 die entsprechenden Werte des Beugungs winkeis substituieren. 



Es ist wohl kaum notwendig, zu erwähnen, daß die Formel 

 (6) auch die Lichtbeugung im homogenen Medium enthält. In 

 der Tat, da im Falle n = 1 ;^ = co ist, geht (6) in die wohlbe- 

 kannte Formel der zirkumaxialen Polarisation 



tg qp = tg # cos 03 

 über. ö v^ o . 



§ o. Vergleich der Theorie und des Experimentes bei 

 senkrechtem Einfall, im Falle von Grlasgittern in die Luft 

 reflektiert-gebeugten Lichtes, a) Das einfallende Licht 

 ist linear-polarisiert. Vergleich von Fröhlichs Beobach- 

 tungen mit den berechneten Werten; sehr gutes Überein- 

 stimmen. Die Daten von Kronstein; die Berechnung 

 stimmt mit den Versuchsresultaten wahrscheinlich nicht 

 liberein, wenn »» > 1,60 ist. b) Das einfallende Licht ist 

 ein natürliches, nicht polarisiertes. Erweiterung von 

 Fröhlichs Beobachtungen. Das gebeugte Licht ist in 

 der Beugungsebene partiell polarisiert. 

 Wir gelangten nun endlich dazu, unsere auf theoretischem 

 Wege erhaltenen Formeln mit den Beobachtungen zu vergleichen. 



