POLARISATION DES VOX GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 61 



50"- 



30» 



Ein Blick auf die vorletzte Rubrik überzeugt uns davon, daß 

 unsere Formel 



tg y = m tg 0- 



auch diese feinen Abweichungen ziemlich genau vs^iedergibt. 



Die Übereinstimmung kann sogar, wenn die Tabelle für sich 

 allein betrachtet wird, vorzüglich genannt werden, da auch die 

 größte Abweichung von 2'',4 bei v 

 einem 9?Q-Werte vorkommt, bei wel- 

 chem auch der Einfluß des Gritter- 

 intervalles in einer Abweichung von 

 + 1^,2 sich äußert.* Zur besseren 

 Übersicht wurden auf Fig. 7 die Azi- 

 mute der Strahlen in der Beugungs- 

 ebene ■9' = 45° auch graphisch dar- 20° 

 gestellt, so wie sie aus den Beob- 

 achtungen ( ), aus der Iso- 10° 



gonalität ( — — ) und aus obiger 



Formel (— ) sich ergeben. Die 



Rechnung ist übrigens sehr einfach. 

 Aus der Formel sin co = n sin % be- 

 rechnet man die Werte von % für co = 26", 45*', 80*', [aus dem 

 Polarisations Winkel P = 56*' 15' dieses Gritters n = tg P = 1,497] 



nachher die entsprechenden 



cos y 

 m = — 



cos (cö' — %) ' 



Werte und zuletzt aus tg 9? = m tg 0" die Werte von gp^ ; für 

 m = 1 würde man die isogonale Polarisation erhalten, während 

 z. ß. im soeben behandelten Falle den Werten von co = 26", 45", 

 80*' die Werte 



0,967, 0,920, 0,966 von m 



entsprechen. Die Werte von m sind zugleich auch die Werte 

 von tg cp^ für d- = 45". Dies ist übrigens der interessanteste Fall, 

 weil bei einem bestimmten co in diesem Falle, oder genauer bei 



dem Werte von d-, der sich aus tg ^ = ]/ 7 ergibt, der größte 

 Unterschied zwischen ^ und g)^ besteht. Aus dem Werte der tg 





15» 



30° 45° 

 Fig. 7. 



75° 90° (u' 



* Vgl. die 5. und 8. Rubrik der vollstäudiffen Tabelle 1. c. 



