POLAEISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 63 



Licht entstehen, ausführte und welche Beobachtungen mich zur 

 Erweiterung derjenigen von Fröhlich und in gewissem Sinne 

 zur Bestätigung der Theorie führten. 



Fröhlichs öfter zitiertes Werk enthält nämlich in § 43, Pkt. '2 

 die bemerkenswerte Beobachtung, daß im Falle normal ein- 

 fallenden linear-polarisierten Lichtes die Intensität des 

 gebeugten Lichtes unabhängig vom Azimut des einfal- 

 lenden Lichtes ist; während nach Punkt 2 des § 39 im Falle 

 normal einfallenden, natürlichen Lichtes sämtliche s'e- 

 beugte Strahlen ebenfalls natürlichen Zustandes sind; 

 welch letzteres im übrigen die unmittelbare Folge der vorherigen 

 Gesetze ist. 



Diese beiden Beobachtungen stehen aber im Gegensatze zu 

 unserer Formel. In der Tat, nach Formel (5) auf Seite 57 ist 

 die Intensität des gebeugten Lichtes 



T T-i" , 7-.0 /2 sin r cos (o\2 i , r> , / cos v \^ • o „ 1 



I^ -■= EjJ + E,: = a- (-.- -,''-, — ^ cos^ 'S- + - -/- -f- J sin- # , 

 •^ ^ \ sm (o) + ;);)/ l \cos («a -f- %)/ J ' 



oder anders 



7^9. = ig. ^ Q { cos^ #• + m'^ sin" ^ ] . 



Dies aber, insofern 



m' =(= 1 



von d- nicht unabhängig ist. So ist z. B. bei )i = 1,50 und 

 «' = 450 



1.9 = 00= 0,846 /., = o, 



in solchem Verhältnis müßte also die Intensität des mit freiem 

 Auge beobachteten Strahles sich ändern, wenn wir den Polarisator 

 um 90" verdrehen. Da mir über die Größenordnung der unter 

 solchen Umständen bemerkbaren Intensitätsänderung keine Daten 

 bekannt waren, machte ich die andere Folgerung der Theorie zum 

 Gegenstand des Versuches, nämlich das, was sie betreifend des 

 natürlich einfallenden Lichtes sagt. Hiernach ist das gebeugte 

 Licht auch in diesem Falle kein natürliches, sondern partiell 

 polarisiertes Licht. Da doch 



tg q) = m' ig d- 



ist, so ist zugleich, falls, wie gewöhnlich, m'< 1, auch |^|<|'0'|, 

 mithin wird, von welch' beliebigem Wert der Polarisationsazimut 



