66 



FAUL SELENYI. 



Diese Untersuchung haben, im Rahmen einer THANsehenUniver- 

 sitäts-Preisaufgabe, die damaligen Lehramtskandidaten Herreu Bela 

 Kronstein und Eduard Kronberger im Jahre 1907/08 durch- 

 geführt; das Resultat dieser Messungen, das mir zu diesem Zwecke 

 zur Yerfügung zu stellen Herr Prof. Fröhlich die Freundlichkeit 

 hatte, werde ich in diesem Kapitel mit unserer Theorie vergleichen. 

 Zuvor jedoch einige Worte über die Anordnung der Experi- 

 mente. Zur Ausführung der Messungen diente ein Glaspräparat, 

 das aus einer leeren Glas-Halbkugelschale (von der Firma C. Zeiss, 

 Jena, hergestellt) und einem mit der gefurchten Fläche nach 



deren Innerem gewendeten, da- 

 zu geklebten Glasgitter be- 

 stand (wie es im Durchschnitt 

 Fig. 8 darstellt). Ersterekonnte 

 durch eine kleine Öffnung mit 

 der Flüssigkeit gefüllt wer- 

 den, während die gefurchte 

 Gitterebene mit der geometri- 

 schen diagonalen Ebene der Er- 

 steren zusammenfiel. Das ganze 

 Präparat war nach jeder Rich- 

 tung (selbst in der Ebene der 

 Grenzfläche) drehbar, in der Mitte des erwähnten JAMiNschen 

 Kreises aufmontiert. Das Resultat der Messungen, mit unserer 

 Theorie verglichen, finden wir in nebenstehender Tabelle HI. 



In dieser Tabelle bedeutet & das von der Beugungsebene ab 

 gemessene Polarisationsazimut des einfallenden Lichtes, co der 

 Beugungswinkel, d. h. den Winkel zwischen der positiven Rich- 

 tung des einfallenden Lichtes und der positiven Richtung des 

 gebeugten Strahles. Nachdem jedoch immer die von der Gitter- 

 fläche durch die Flüssigkeit austretenden Strahlen be- 

 obachtet wurden, so ist 0° < co < 90°, wenn das einfallende Licht 

 durch die Glasplatte hindurch (in unserer Figur links) zu der 

 gefurchten Fläche gelangt, die beobachteten gebeugten Strahlen 

 sind also eigentlich sogenannte gebrochen- gebeugte Strahlen, wäh- 

 rend das einfallende Licht im Falle 90*^ < o < 180° durch die 

 Flüssigkeit hindurch (in unserer Figur rechts) zu der gefurchten 



