72 PAUL SELENYI. 



das tg 9? imaginär, das gebeugte Licht also elliptisch polarisiert-, 

 während der Phasenunterschied zwischen den beiden Komponenten 

 sprungweise den ^ Wert bei diesem Winkel annimmt* da nach (14) 



tg d = CO 

 sein wird, wenn 



sin CO = n 

 ist. 



Wenn aber 



tg d = oo 



ist, dann ist, bei jedem Werte von d; wenn nur 



tg -0- =H oo 

 ist, immer 



d. h. in welchem Azimut auch immer das auf die Grrenz- 

 fläche Luft — Glas senkrecht einfallende Licht linear- 

 polarisiert sei, die in das Glas unter dem Grenzwinkel 

 der totalen Reflexion gebeugten Strahlen sind alle in 

 der jeweiligen Beugungsebene linear-polarisiert (zugleich 

 haben von ihnen diejenigen auf die Polarisationsebene des ein- 

 fallenden Lichtes senkrecht abgebeugten zwei Strahlen, auf welchen 

 ig Q' = (x> ist, die Intensität Null). 



Dieselbe Folgerung ist auch dann gültig, wenn das einfallende 

 Licht natürlichen Zustandes ist. Nennen wir nach Fröhlich 

 Trennungskegel die um die nach dem Inneren des Glases zei- 

 gende Gitternormale, als Achse, mit dem Grenzwinkel der totalen 

 Reflexion, als Halböffnungswinkel, beschriebene Kegelfläche, dann 

 können wir unser letzteres Resultat auch so ausdrücken: Wenn 

 auf eine gefurchte Glasfläche — sei es von der Seite des 

 Glases, sei es von der der Luft — senkrecht natürliches 

 Licht fällt, dann sind alle die im Glas längs des Tren- 

 nungskegels sich fortpflanzenden gebeugten Strahlen 

 vollkommen und zwar in der jeweiligen Beuguugsebene 

 linear polarisiert. 



* Auf eiae sehr handgreifliche Weise wird dieser Phaseiispruug an- 

 schaulich gemacht durch den Bruch der Interferenzstreifen bei diesem 

 Winkel, wenn wir den Kompensator mit in der Beugungsebene, d. h. hori- 

 zontal liegenden Streifen vor das Beobachtungsrohr stellen. 



