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unmittelbar eigeutlich nur die Lichtintensität an, die beiden 

 anderen Bestimmungsstücke nur insofern, als deren räumliche 

 Änderung mit der räumlichen Änderung der Intensitätsverteiluug 

 verknüpft ist. Die Lichtzerstreuung dagegen liefert unmittelbar 

 sämtliche Bestimmungsstücke der Lichtschwingung, vorausgesetzt, 

 daß sie — der Theorie gemäß — tatsächlich durch den elek- 

 trischen Lichtvektor allein völlig bestimmt ist. Doch schienen 

 mir die bisnun verwirklichten Fälle dieser Voraussetzung nicht 

 zu entsprechen*. Nach der Theorie nämlich kann im Falle linear- 

 polarisierten einfallenden Lichtes das zerstreute Licht durch eine 

 einzige RAYLEiGHsche (von Feölich** einfach-zirkumaxial 

 genannte) Kugelwelle dargestellt werden. In der Tat, sowohl nach 

 früheren Erfahrungen, als auch nach den von Fröhlich*** in 

 sehr vielen Fällen sowohl auf Luft, wie auf Flüssigkeiten und 

 Glassorten sehr verschiedener Brechung ausgedehnten quantitativen 

 Untersuchungen kann der Polar isationszus t and des zerstreuten 

 Lichtes durch die Gresetzmäßigkeit der erwähnten zirkumaxialen 

 Polarisation sehr gut dargestellt werden; allein in der Intensi- 

 tätsverteilung erscheint — entgegen der Theorie — die Richtung 

 des durchgehenden Lichtes als ausgezeichnete Richtung in allen 

 von mir bisnun beobachteten Fällen. So ist z. B. bei der Zer- 

 streuung durch den Rauch der Kerzenliammef, wo doch die 

 Polarisation des zerstreuten Lichtes sehr vollkommen ist, das in 

 der Richtung des durchgehenden Lichtes zerstreute Licht ca. 

 dreimal intensiver, als in der entgegengesetzten Richtung. Nach- 

 dem aber das STOKESsche Gesetz der elementaren Lichterregung, 

 das sog. Kosinus-Gesetz ff einen mit dem frühern überein- 

 stimmenden Polarisationszustand, dagegen eine mit dem Beugungs- 



* Dieser Idealfall war auch in meinen Versuchen nicht verwirklicht, 

 doch kann man aus der hieraus entspringenden Modifizierung der Erschei- 

 nungen leicht Rechenschaft geben. 



** Polarisation des gebeugten Lichtes, Math. u. Naturwiss. Ber. 

 aus üng., B. XXII, pp. 65—438, 1907, auch Teubner (1907), p. 424. 



*** L. c. §97, 98, 99; ferner Fköhlich, Allgemeine Geltung des Ge- 

 setzes der zirkumaxialen Polarisation in optisch gleichmäßigen 

 Mitteln, Math. u. Naturwiss.-Ber. aus Ungarn XXV, 312, 1907. 

 t FßÖHLiOH, 1. c. § 99, S. 395. 

 tt Vergl. z. B. Fröhlich 1. c. § 2 S. 86. 



