82 PAUL SELENYI. 



Präparat zusammenstellen; legen wir also vor den Silberspiegel t 

 mit schwacher Neicruno; die beugende Schichte oder Fläche r 

 (so wollen wir nachher der Kürze halber die die beugenden Teil- 

 chen tragende Glasfläche nennen), füllen wir den Zwischenraum 

 mit einer Flüssigkeit desselben Brechungsexponenten aus und 

 versuchen wir klarzulegen, welche Interferenzerscheinungen an 

 diesem Präparate erwartet werden können, wenn wir senkrecht 

 auf den Spiegel ein homogenes paralleles Strahlenbündel fallen 

 lassen.* 



Es ist leicht einzusehen, daß die zu erwartende Erscheinung 

 nicht einfach ist, da von jedem Teilchen zwei gebeugte Strahlen 

 in das Auge gelangen, der eine (Z)) direkt, der andere (B) nach 

 Reflexion am Spiegel und jeder derselben wieder als die Resul- 

 tante zweier Strahlen aufgefaßt werden muß, von denen der eine 

 (2)^ und i?i) von dem einfallenden, der andere (Z)^ und jR,) '^^^ 

 den reflektierten Strahlen durch Beugung herstammt. 



Nehmen wir zuerst den Fall, in welchem die Teilchen über- 

 haupt nicht klein sind. In diesem Falle entsteht auf denselben 

 die Lichtbeugung im gewöhnlichen Sinne; das gebeugte Licht steht 

 in Phase mit dem direkt durchgehenden und hat nur in der Nähe 

 des letzteren eine merkliche Intensität, so daß von den erwähnten 

 vier Strahlen bloß D^ und R^ zustande kommen und als deren 

 Interferenz die sog. NEWTONschen Staubringe oder Quetelet- 

 schen Streifen.** 



Es ist klar, daß diese Erscheinung mit den stehenden Licht- 

 wellen nichts zu tun hat; in ihrer Erzeugung ist der gegen das 

 Auge des Beobachters schreitende Wellenzug maßgebend. Der 

 Umstand aber, daß diese Interferenz auch im weißen Lichte immer 

 zustande kommt, macht sie geeignet dazu, die bei dem Experi- 

 mente zu brauchende beugende Schichte zu untersuchen, ob an 

 derselben die Beugung im gewöhnlichen Sinne erzeugt wird. So 



* Um die Sache mit den an der vorderen Fläche der Glasplatte 

 stattfindenden Brechungen und Eeflexionen nicht zu komplizieren, nehmen 

 wir an, daß das beobachtende Auge sich ebenfalls in demselben Medium 

 befindet. 



** Vgl. E. LoMMEL, Über die Interferenz des gebeugten Lichtes, Er- 

 langen 1875, und Vekdet-Exner, Wellentheorie des Lichtes, Bd. I, S. 214 ff. 



