LICHTZERSTREUÜNG IM RÄUME WIENERSCHER INTERFERENZEN. 95 



sierte, übereinander stehende Spektren auf das Prisma projizierte. 

 Ich habe schon erwähnt, daß die Streifen in dem vorigen, also 

 in der Einfallsebene polarisierten Lichte — wie zu erwarten — 

 sehr lebhaft sichtbar sind, aber auch im letzteren unter keinen 

 Einfallswinkel verschwinden, also auch beim Einfall von 

 45*^ nicht, wo doch beim Gebrauch lichtempfindlicher oder fluores- 

 zierender Schichten keine Spur von den Interferenzstreifen ist; ein 

 auf den ersten Anblick etwas 

 überraschendes Resultat. 



Die Erklärung dieses Ver- 

 haltens ergibt sich aber sehr ein- 

 facher Weise aus der Natur der 

 Lichtzerstreuung, und beweist zu- 

 oieich sehr überzeugend die Rieh- 

 tigkeit unserer diesbezüglichen 

 Voraussetzungen. Doch betrach- 

 ten wir den allgemeineren Fall, 

 wo also ein zur Einfallsebene 

 senkrecht polarisiertes paralleles 

 Lichtbündel von der Schwing- 

 ungsamplitude a unter beliebigem 

 Winkel i auf die vollkommen spiegelnde Fläche fällt, die wir wieder 

 zur XOF-Ebene wählen wollen. (Fig. 6.) 



In diesem Falle können wir die einfallende Welle durch 



-., ■ c^ i t X sin i -\- y cos i\ 

 |p=acos i cos zx ( Y 1 ) 



, . . c / t oc sin i -\- y cos i\ 

 r}p= — asiai cos Jti ( ^ " x j 



darstellen, die reflektierte Welle dagegen durch 



^„ . c, / t xsini — y cos i\ \ 

 §P= — a cos i cos Jn: i-j^ — y^ 1 



„ . . c^ / t ic sin t — y cos i\ 

 rjp= — a sm ^ cos '^^{-f y 1 



r;= 0. 



Die Resultante ist also 



Fig. 6. 



