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PAUL SELENYI. 



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Um dies einzusehen, nehmen wir vor dem Spiegel Sj) irgend- 

 eine Lichtquelle mit vorläufig beliebigen Dimensionen an (Fig. 15), 

 und betrachten alle die zu dem Emersionswinkel s g-ehöriffen 

 Strahleupaare, die von je einem (von ein und demselben Punkte 

 der Lichtquelle emittierten) direkten bzw. reflektierten Strahle ge- 

 bildet sind. Es sei d^ die Entfernung irgend eines Lichtpunktes 



von dem Spiegel, dann hat 

 das aus diesem stammen- 

 de Strahlenpaar die Weg- 

 ^ differenz 2d-Goss, und 



dies nimmt mit d- zugleich 

 alle möglichen Werte an; 

 das Resultat aller Strahlen- 

 paare ist eine gleichmäßige 

 Beleuchtung. Ist aber die 

 Tiefe der Lichtquelle klein, 

 so daß diese Wegdifferen- 

 zen alle beinahe gleich sind, 

 dann bekommt man mehr 

 oder weniger scharfe Inter- 

 ferenzstreifen. Damit z. B. diese Wegdifferenzen bis zum Ä;-ten 

 Teile der Wellenlänge die gleichen seien, muß bezüglich irgend 

 zweier Lichtpunkte i und j 



^{ä, — d^)Goss<j 



gelten, d. h. die Tiefe der Lichtquelle muß 



Fig. 15. 



t= (di — rf Jmax ^ 



2k coss 



sem. 



Man sieht, daß je größer s d. h. von je niedrigerer Ordnung 

 die zu beobachtenden Interferenzstreifen sind, umso größer kann t 

 sein und umgekehrt: ist t nur ein Bruchteil von A, dann be- 

 kommt man auch bei normaler Emersion scharfe Interferenzen. 

 Mit anderen Worten: Ist die Tiefe der Lichtquelle klein im Ver- 

 hältnis zur Lichtwellenlänge, dann entstehen unsere Interferenz- 

 erscheinungen, mögen die verschiedenen Lichtpunkte eines be- 

 liebig kleinen Raumes kohärente sein oder nicht. Bei der Licht- 



