ANZIEHUNGEN UND ABSTOSSUNGEN SCHWINGENDER MAGNETE. K'3 



die Aji und Aj^ sind beliebige, jedoch in Verhältniss zur Winkol- 

 einheit kleine Constanten. 



Da nun nach (7) c^ — coh 0^10+^.20)' Cg^cos (<>jo — i%q), ferner 

 die Werte von ä^^ und /^^o zwischen und ^tt sein müssen : so 

 kann Cj negativ sein, hingegen ist c, immer positiv. 



Es kann daher der von den Amplituden A^^ und A,., abhän- 

 gige . Teil von (23) seinem Werte und Vorzeichen nach sehr ver- 

 schieden sein. 



Findet keine Schwingung statt, so bleibt von (23) : 



^=-^(l^'i + i^2) (24) 



die während der stabilen Gleichgewichtslage wirkende translato- 

 rische Ivi-aft. 



In dem Falle, wenn: An=Ai.^=A, wird aus (23): 



R = Ro{l-A') (25) 



c) Im Folgenden wollen wir von einigen besonderen Gleich- 

 gewichtslagen ausgehen. 



1. Es sei d-iQ=d^.2Q=i^o, was man mittels (13) durch geeignete 

 Wahl von Sj , s., und 6/ erreichen kann ; es wird dann aus (23) : 



/i = - ^ { f COS M, + i - I Ai? cos Mo - i A%] (23a) 



2. Es sei /9jQ=^?j., = 0, das ist, beide Magnete befinden sich hn 

 stabilen Gleichgewichte längs der Verbindungslinie ihrer Mittel- 

 puncte und ihre magnetischen Momente liegen in dieser Geraden. 

 [Man kann dann 6f nach (17) und (13) auch gleich Null setzen und 

 dies wäre z. B. die stabile Gleichgewichtslage von zwei auf vertiea- 

 len Spitzen in gleicher Höhe schwebenden Magnetnadeln, wenn 

 der Erdmagnetismus compensirt ist.] 



In diesem Falle wird aus (23) : 



^ = - ^r{^ ~ l^?i - iA'n]=Ro [1 - I A?,-l Af,), (23b) 

 wobei Rq der Wert von (24) ist, wenn darin i^^q=i^.,q~0. 



