ANZIEHUNGEN UND ABSTOSSUNGEN SCHWINGENDER MAGNETE. 



Idö 



der Magnete r^cj , r,,, /•,.> sind, deren Kichtungen im x\llgemeinen 

 verschieden sind, und dass schliesslich auf jeden der Magnete im 

 Allgemeinen verschieden grosse und verschieden gerichtete, längs 

 der erwähnten Entfernungen wirkende translatorische Kräfte aus- 

 geübt werden. 



Wir haben demgemäss hier : 



U=^P (I COS{>% + ä,) + ^, cos {>%- ^3)+~7i ;| C0S(^3+,>,) + 

 y-23 ^'31 



+ i cos (.^3- d,)] +^'^ ( I C0S(>?, + ,^..) + i COS 0, - ,%)] 



(25) 



{'\ 



^-K,eM. + ^^ = K'''^^ 



^•' = "5 g ^^' ^'^ ^'h + ^-'^ = ^^2 



h\ 



' A'g 6^3 (ä. + es) = K, '—^^ 



dii 





(26) 



Rj = — \- --^- ; diese ist positiv längs r^i = 0^0^, oder längs rgj = O3OJ . 



Trr TTf — » — > — > — * 



Rj = — — ; diese ist jjositiv längs i\y^— O^O;,^, oder längs /'i3= 0, 0-. . 



R. 



ur 



nu dU 



5r.23 Öl'3^ 



; diese ist positiv längs >'j3= 0„203, oder längs r,3= Oj O3 . 



Im Folgenden wollen wir ausser der völligen Gleichheit der 

 Magnete noch die im Puncte 1. h) des§. 1 erwähnte Vereinfachung 

 einführen, dass die Mittelpuncte der drei Magnete auf einer Gera- 

 den, in der Entfernung r von einander liegen, und dass in der sta- 

 bilen Gleichgewichtslage die geometrischen Axen der Magnete zu 

 einander parallel sind und mit der Pachtung von r die gleichen 

 Winkel /)'o hilden (Fig. 3). 



Dann wird : 



^27) 



A'j = iv^ = Ä'g = K; (9, ^ &., = 6.^ = 0; 



1 



//ij == m^ = m-^ = m ; r^^ = '"js = 1**13 = ''; 



L, = L, = L, 



7^- 



L. 



(28) 



