38:2 FRANZ WITTMANN. 



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uiul C eine vom Anfangszustaml zur Zeit / = <) abhängige Con- 

 stante bedeutet. 



Das zweite Glied in (//) nimmt mit der Zeit rasch ah und kann 

 alsbald vernachlässigt werden, so dass nur das periodische Glied 

 bestehen bleibt. 



Nun wollen wir dem Polende des Elektromagneten einen ge- 

 schlossenen Leiter gegenüberstellen, für welchen Fall die zwei 

 simultanen linearen Differentialgleichungen (i) und (3) gelten. 



Wenn die primäre E. M. K. dem Gesetze der einfachen har- 

 monischen Bewegung folgt, so giebt die vollständige Lösung der 

 Simultan-Gleichungen (i) und (3) für die Stromstärken /, und /, 

 Aggregate von Gliedern mit drei verschiedenen Typen : die erste 

 Gruppe bilden reine Exponentialgrössen von Form des zweiten 

 Gliedes von (//), jedoch etwas complicirterer Art; die zweite Gruppe 

 besteht aus Producten von solchen Exponentialgrössen in einfach 

 harmonische Functionen und die dritte Gruppe ausje einer reinen 

 einfachen harmonischen Function. 



Da nun die ersten zwei Gruppen schon in sehr kurzer Zeit 

 vernachlässigbar klein werden, so genügt es für den Zweck der 

 gegenwärtigen Untersuchung vollständig, wenn wir hier nur die 

 einfach -periodischen Teile der Stromintensitäten in Betracht 

 ziehen. 



Wir können demnach die Stromstärken als harmonische 

 Bewegungen von derselben Periode wie die E. M. K. darstellen» 

 nur sind ihre Phasen verschoben.* 



h = h sin \^ ^, j ; ic, = l, sm y^^ <p.;^j 



wo /j , A, ferner <p^ und ^^ näher zu bestimmen sind. 



Dies gelingt leicht wenn wir die Gleichungen (2) und (3) auf 

 die Form von (.<•) pag. 381 zu bringen im Stande sind. 



Wir wollen noch bemerken, dass unserer Voraussetzung 

 gemäss : 



* Fleming, The altemate ciirrent transformer (1890) Vol I. p. 303. 

 Atich ^^ASCART et JouBERT, Le9ons sur l'electricite et le magnetisme T. I. 

 p. 594. 



