ZUR THEORIE DES WEHNELTUNTERBRECHERS. 301 



wenn die Drahtelektrode eine Anode ist, und daß das Spektrum 

 des Kathodenlichtes außer denen des Wasserstoffs aucli die Linien 

 der Kathode gibt. Diese Auffassung erklärt auch, warum beim 

 Lochunterbrecher*, bei welchem die Unterbrechungen nicht an 

 der Oberfläche der Elektrode stattfinden, sich keine Polareigen- 

 schaft zeigt. 



Die Periode der an der Anode entstandenen Unterbrechungen 

 hat Simon mit einer gewissen Annäherung zu berechnen versucht, 

 ausgehend von der Auffassung, daß die Erwärmung der Flüssig- 

 keit durch die Joulewärme des Stromes hervorgebracht wird. 

 Dies bedinsft nun eine Erweiterung. 



Diese kann für den Unterbrecher ohne Spitze leicht durch- 

 geführt werden, abgesehen von der Wärmeieitung, Konvektion 

 und anderen Wärmeverlusten, welche hier in die Formel kaum 

 hineingebracht werden können. 



Bezeichnen wir mit T^ die Zeitdauer des Stromschließens im 

 Unterbrecher, mit To die der Öffnung, dann ist die Periode des 

 Unterbrechers 



Nach dem bekannten Verfahren erhalten Avir: 



(1) T=r, + T, = -^ — ^^^ i + i\. 



1' 



In dieser Formel bedeutet %• diejenige Temperaturerhöhung, die 

 notwendig ist, damit die dünne Schicht des Elektrolyten verdampfe; 

 dies hängt in erster Linie von der Differenz zwischen dem Siede- 

 punkte des Elektrolyten und der vorwaltenden Temperatur ab, 

 zu welcher noch der Temperaturwert der latenten Wärme der 

 Verdampfung hinzutritt, d. h. es ist 



Hieraus ist sofort klar, daß bei der Erhöhung der Temperatur (t) 

 % kleiner wird, ebenso auch T, aber die Frequenz wächst. Die- 



=-^ A. Wehnelt, Wied. Ann. 68. p. 233. 1899; H. Th. Simon, Wied. 

 Ann. 68. p. 860. 1899; E. W. Caldwell, Elekt. Rev. New- York 1899. 



