ENERGÉTICA BIOLÓGICA Y TERMODINÁMICA MUSCULAR 53 



muscular, es decir, de las relaciones que existen entre el trabajo me- 

 cánico y el calor producidos por la máquina animal. 



Aun cuando no sea un motor térmico, el músculo no deja de estar, 

 por ello, sometido al imperio de la ley soberana de la equivalencia de 

 las fuerzas. Considerada como potencia motriz y fuente de movi- 

 miento, la máquina animal gasta potencial químico y produce una 

 suma equivalente de calor y de trabajo mecánico. 



Ahora bien, este trabajo mecánico restituye al medio ambiente su 

 equivalente de calor, de manera que si fuera posible el encerrar en 

 un recinto calorimétrico á un animal arrastrando un coche, la canti- 

 dad de calor que se recogería sería exactamente corresi^ondiente al 

 gasto de energía química potencial empleada. 



Se desvirtúa la dificultad haciendo trabajar el animal en una rueda. 

 Según que el animal trabaje para mover la rueda y levantar un peso 

 suspendido en el eje ó para hacer resistencia al movimiento de la 

 rueda arrastrada por una fuerza exterior, dicho animal, hace, á la vo- 

 luntad del experimentador, trabajo positivo ó trabajo negativo. 



Sabemos cómo se puede avaluar el gasto químico, por el análisis 

 de los gases de la respiración. 



Se puede avaluar esta energía potencial en calorías. 



El calor produeido, quedará indicado por el aparato calorimétrico. 



En fin, el trabajo mecánico, medido en kilográmetros, será transfor- 

 mado ijara su comparación con los términos precedentes, en calorías, 

 dividiéndolo por 425, equivalente mecánico del calor. 



Una vez más, la gran ley de Roberto Mayer se encuentra confir- 

 mada por los motores animales. 



Desde que un ser vivo produce calor y trabajo mecánico, el calor 

 que irradia es una diferencia ó un total. Es la suma algebraica del 

 calor representado por el gasto químico del motor y del calor, de- 

 ^Tielto ó consumido por el trabajo, según que éste sea negativo ó po- 

 sitivo. 



La verificación experimental de la ecuación termodinámica : 



C = P ± T 



en la cual O representa el calor irradiado ; P, la energía química po- 

 tencial gastada y T, el trabajo mecánico, ]Dositivo ó negativo, había 

 sido buscada sin resultado alguno, por varios experimentadores. 

 Es á M. Chauveau á quien quedaba reservado el triunfar sobre todas 



