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Cosmos 



cibe además fácilmente, que cuando el pla- 

 no es normal á la dirección del viento, la 

 extensión ó área de este plano es igual á la 

 sección del viento (§ 29, p. 102). 



I. Sofisma qu&Tppdria resiillar.—¥^&lA so- 

 la consideración puede dar nacimiento á un 

 grave error que consiste en extender la 

 igualdad e=6 á la totalidad de dos cosas 

 niuv distintas de las cuales una parte so- 

 lamente es la que está representada por 

 estos símbolos. 



En otros términos, siendo la sección O uno 

 de los diversos elementos de la fuerza del 

 viento, y la extensión e del plano, uno de 

 los diversos elementos de la resistencia pasi- 

 va, la igualdad de los elementos O y e no 

 podrá implicar en manera alguna la igual, 

 dad de la fuerza y de la resistencia; estas 

 dos últimas no tienen de común entre si 

 más que los límites cuantitativos de la ex- 

 tensión sobre lá cual se manifiestan. 



Quizá se considere esta aclaración como 

 supérflua, pero tiene importancia según va- 

 mos á verlo. 



II. Ejemplo.- — Supongamos que P sea la 

 presión por centímetro cuadrado que mar- 

 que el manómetro en el momento de la expe- 

 riencia, y 8 la sección correspondiente del 

 viento. La intensidad del viento será 



f-Cuál será el valor de la resistencia ó de la 

 fuerza antagonista que el plano oponga al 

 viento en razón de su extensión? 



Siendo igual la sección del viento al área 

 del plano, se podría creer evidentemente, 

 á primera vista, que esta resistencia es tam- 

 bién 



i^XO 



pero no puede ser así porque e, ó el poder 

 extensional, no es más que una parte de la 

 resistencia pasiva total R, la cual está for- 

 mada, como sabemos, de diversas resisten- 

 cias parciales que son únicamente cuando 

 el plano es normal 



R = m-\-e. 



' En cuanto á los otros elementos (s, a y 

 p) son: 

 -«i TfíiJistante en las diversas experiencias 



puesto que el estado de la superficie de los 

 diferentes planos puede tornarse en unifor- 

 me para todos estos planos. 



a, nulo, puesto que los planos son nor- 

 males, " - , 



p, netraulizado, estando sostenidos los 

 planos por el porta-objeto del fiel. 



III. Valores de la resistencia e ¡j estable- 

 cimiento de la ley del poder extensional de 

 los planos normales. — De suerte que si //,, 

 Uci, Un, representan los pesos de la li- 

 madura colocada en el platillo n, (Fig. 208) 

 en cada experiencia y 9|, 9.i, 63, ... • las sec- 

 ciones respectivas del viento, correspondien- 

 tes á cada una de las extensiones e,, e.^,e^, — 

 de los planos, tendremos, de acuerdo con 

 la fórmula general 



R=I—u 



los valores de /?,, /?o, /?,, como sigue 



/fi=/'Xe| — «,, R.=--PXt,—u.j, etc. 



Por otra pai'te 



i?i^w,-j-e,, i?.2=/Ho-)-eo, etc. 



Sustituyend» y despejando <•,, e.,, . . . . se 

 tendrá 



eo=^(P-{-fí.i — Uo) — /«.,, etc. 



Estas últimas ecuaciones nos darán los va- 

 lores de los poderes extensionales puesto 

 que se conocen de antemano las demás can- 

 tidades. 



La comparación de estos valores entre sf 

 nos dará, á su vez la' ley de los poderes en 

 cuestión. 



IV. Obserfación. — Queda entendido que 

 como lo dijimos para los demás poderes, se 

 tratará de dar á los planos, extensiones cre- 

 cientes según una relación simple '/áj'/j, ''/ji 

 'Yj. . . . por ejemplo. Si las dimensiones del 

 anemodinamómetro lo permitiesen, sería más 

 ventajoso y por consecuencia preferible, ser- 

 virse de planos que tuvieran extensiones cre- 

 cientes en la relación de los números 1, 2, 

 3, 4...... 



68. 2" caso. — Después de lo que acaba- 

 mos de decir á propósito del primer caso, 

 nos queda poco que agregar. Se compren- 

 de que cuando los planos estén inclinados 



