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COSMOS 



COEXISTENCIA DEL PODER DIELÉCTRICO 



T DE LA 



CONDUCTIBILIDAD ELECTEQLITICA 



En una de las últimas sesiones de la So- 

 ciedad Francesa de Física, M. Bouty pre- 

 sentó un estudio acerca de la coexistencia 

 del poder dieléctrico y de la conductibilidad 

 electrolítica. Investigaciones hechas con an- 

 terioridad á propósito de los dieléctricos le 

 indujo á averiguar si en efecto, como se ad- 

 mite comúnmente, los cuerpos se dividen en 

 tres categorías totalmente distintas: conduc- 

 tores metálicos, conductores electrolíticos y 

 dieléctricos. Por ejemplo, se sabe que si se 

 eleva la temperatura de un cuerpo aislador 

 como el vidrio, llega á adquirir una conducti- 

 bilidad electrolítica medible conservando una 

 constante dieléctrica. ¿No hay, entonces, 

 motivo para reducir las tres categorías á 

 dos? 



Para resolver esta grave cuestión, M. Bou- 

 TY mide las cargas tomadas por un conden- 

 sador después de duraciones de carga que 

 varían desde j^i^j- de segundo. Es necesario 

 observar bien desde luego, lo que se obtiene: 

 1°, con un condensador dieléctrico perfecto; 

 2°, con una pila electrolítica perfecta, es de- 

 cir, en la cual la polarización no venga á 

 complicar los fenómenos. Ahora bien, un 

 condensador dieléctrico perfecto, un con- 

 densador de lámina de aire, llega á su lími- 

 te de carga en un tiempo menor de -jjijj de 

 segundo, y esta carga queda en seguida per- 

 fectamente constante. Por otra parte, se pue- 

 de emplear en vez de una pila electrolítica 

 perfecta, un sistema dotado de una enorme 

 capacidad de polarización, como dos láminas 

 de latón, que se hundan en dos pilas llenas 

 de agua destilada y que comuniquen por me- 

 dio de un sifón grueso; para toda duración 

 inferior á 0% 03 la cantidad de electricidad 

 gastada es proporcional al tiempo v no hay 

 todavía manifestaciones de polarización. 



Mediante dispositivos variados, M. Bouty, 

 se aseguró de una manera completa que, en 

 los límites indicados, se estaba al abrigo, 

 por completo, de toda polarización. Envista 

 de ésto, superponiéndolos dos órdenes de fe- 

 nómenos se ve lo que deberá dar un conden- 

 sador cuyo aislador es un electrólito si, no 



obstante, subsiste la constante dieléctrcia. 

 Se deberá encontrar una carga inicial deter- 



o 



minada, cuyo valor se fije por la constante 

 dieléctrica, y después una cantidad de elec- 

 tricidad variable proporcionalmentc al tiem- 

 po. 



La discusión de las fórmulas permite ver 

 que en las condiciones experimentales ac- 

 tuales, es decir, cuando no se puede des- 

 cender á menos de r^^^^ de segundo, la in- 

 vestigación no puede hacerse con exactitud 

 sino en cuerpos cuya conductibilidad espe- 

 cífica es cuando menos igual á 10^ ohms. 



El agua destilada y el alcohol más puro 

 tienen una conductibilidad mucho mayor. 

 No se dispone, pues, sino de tres clases de 

 cuerpos: 1°, las mezclas de líquidos, por 

 ejemplo, el alcohol y la benzina; 2", el hielo 

 á muy bajas temperaturas; 3°, las sales fá- 

 cilmente fusibles, bajo la condición de que 

 se las tome al estado sólido y á una tempe- 

 ratura lejana del punto de fusión. En todos 

 estos casos, la carga de un condensador cu- 

 ya lámina aisladora está formada con estas 

 diversas substancias aparece conforme con 

 las previsiones indicadas: parte de un valor 

 determinado y en seguida crece linealmente. 



Además, es muy notable que cuando se 

 opera con un mismo cuerpo á diferentes 

 temperaturas, la conductibilidad varía con 

 frecuencia en una relación enorme, en tanto 

 que la constante dieléctrica conserva un va- 

 lor invariable, dentro del grado de preci- 

 sión de los experimentos. 



El conjunto de estos resultados que con- 

 firma la idea teórica de la superposición, de 

 la coexistencia de las propiedades dieléctri- 

 cas y electrolíticas, prueba que es natural 

 suponer que no existen más que dos cate- 

 gorías de cuerpos: los metales y los electró- 

 litos. En estos últimos cuando la conduc- 

 tibilidad es bastante grande oculta las pro- 

 piedades dieléctricas y, á la inversa, cuando 

 aquélla es bastante débil, se manifiestan so- 

 las las propiedades dieléctricas. 



Edgard Haudié. 



(Revue Genérale des sciences purés et appliqíiéeSy 

 t. III, pp. 425-427.) 



