87 



corps roulant est égale à chaque instant à ce qu'elle serait 

 dans l'état statique , plus celle qui résuUerait d'une contraction 

 de la matière égale au quotient de la vitesse actuelle avec la- 

 quelle la bande de la roue s'y enfonce par la vitesse de pro- 

 pagation du son dans la même matière. 



» Ce second terme, dû à l'état dynamique, est de même 

 signe que le premier pendant la période d'enfoncement , et de 

 signe contraire pendant la période de sortie de la roue , et 

 l'on doit regarder la réaction comme nulle pendant la dernière 

 partie de la deuxième période, dès l'instant que le second 

 terme commence à l'emporter sur le premier ; car, comme le 

 corps roulant est supposé n'avoir aucune adhérence avec le 

 sol. leuractioa mutuelle ne peut devenir attractive. 



j> La formule où l'on est conduit prend ces formes dans deux 

 cas extrêmes , entre lesquels les autres sont compris , et dont 

 le second est plus éloigné de l'état moyen que le premier : 



(4)...Tzr:A"'^ 



(5)... T — A^^-^^^r^pyqyj- 



» D'où il suit que le frottement varie : 



lo Dans une proportion un peu plus forte que la pression « 

 mais beaucoup moindre que la puissance f de la pression ; 



2° En raison inverse d'une puissance variable , mais très 

 petite , de la largeur de la bande ; 



3» En raison inverse d'une puissance du rayon entre 1 etv, 

 mais ordinairement bien plus rapprochée de 1 que de 7 ; 



4p Dans une proportion moindre que celle de la vitesse. 



» Ces résultats paraissent assez conformes à l'expérience. » 



Séance du 28 juin 1845. 



Hydraulique. — M. de Galigny dépose une nouvelle note 

 relative à sa roue hydraulique. On renvoie , pour abréger, aux 

 notes précédentes insérées dans l'insiitut. 



t II n'est pas nécessaire , comme on pourrait le croire au 

 premier aperçu , que les tuyaux courbés autour de cette roue 

 frottent sur toute la longueur du coursier, ou s'en approchent , 

 en un mot , de manière à garder l'eau sur toute cette Ion- 



