réalité en supposant que la pression varie comme une puissance 

 7 de la densité , 7 étant plus grand que 1 , comme on fait pour 

 tenir compte du refroidissement dû à la dilatation de l'air dans 

 la théorie du son. 



» Ona amsi, enposant— zze: 



-P-Pf 14-^. P-P. . e(.4-l].fP-Pi\> "1 



~ II L 2 p ^ 2.5 \ p j j 



Comme e est <^ 1 et comme la pression P^ à l'orifice ne peut 

 pas éire moindre que la pression P' de l'espace d'aval , la sé- 

 rie entre crochets se réduit à peu près à ^ toutes les fcis que 



p p/ 



^ - . est très petit, et l'on a 

 P 



,4uzz,a^\/" il(P-PJ 



1 - u.i+i^i-'^) Vii.-*y'"? 



U U D ' 2 U* 



M En général , la valeur à donner à l'exposant 7 doit dé- 

 pendre non-seulement du refroidissement , mais encore de 

 l'inégalité des pressions en divers sens dans la colonne fluide en 

 mouvement , car celte inégalité doit rendre , en chaque point, 

 la moyenne des pressions , dont la densité dépend , plus 

 grande que p qui n'est que la pression longitudinale ou s'exer- 

 çant dans la direction du mouvement. La densité est donc, par 

 une double raison , moins variable que la pression de l'amont 

 à l'aval. 



» Des expériences faites déjà anciennement , pour des cas 

 où P — P' n'est qu'une très petite fraction de P , sont assez 

 bien représentées en mettant P' pour P^ et ri pour n^ dans 

 la formule précédente, cesi-à~dire en supposant qu^à sa sortie 

 le gaz possède la pression de l'espace d'aval et la densité de l'es- 

 pace d'amont, comme ferait un liquide (1). 



(1) Cette hypothèse répond à 7 infini, ou i nul. 



