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« Lorsqu'un corps solide immobile,composé de deux parties 

 symétriques, est entière nent plon^ïë dans un fluide indéfini en 

 mouvement, l'application rigoureuse du calcul donne, dit d'A- 

 lerabort (Opvi§c.,t. V, 1768), des pressions égales et opposées 

 à i'avaf|t ei i) l'arrièi e ; l'impulsion (lu fluide sur un pareil corps, 

 ou la résistance du fluide ^i le corps s'y mouvait, serait donc 

 absolument nulle; paradoxe singulier qu'iWwme çi éclaircir 

 aux géomètres (1). 



j> Cette singularité s'était déjà présentée àlui en 1782(Nouv. 

 théorie de la rés. dps tl., no70) ; et il avait aperçu alors qu'en 

 se bornant même à la partie antérieure, les filets du fluide tour- 

 nant leur concavité vers le corps exerçaient une action qui 

 détruisait celle des 'iiet^ tournant leur convexité. 



îEuler avait renc>nt|é lamêne difficulté dès 1745 (Artillerie 

 de Bobins, çh. 2, prc^p. i„ remarque 5) et n'avait pu y échap- 

 per en proposant, en 1760 (Ac. Pétersb., nouv. VllI), une sorte 

 de miliei| entre la tjiéôrie liouvelle, fondée sur les prmcipes ad- 

 mis et les équations de 1 hydrodynamique, et la théorie dite 

 vu Iguire ûonl la fauistté était reconnue (Hydr. <le Bossut, 



> Il est facile de voir que le résultat zéro signalé par ces 

 hommes illustres est inévitable, même quand les deux parties 

 du corps solide ne sont pas symétriques, et que ce corps 

 plongé n'éprouvera au total ni impulsion ni résistance dès que 

 le mouvement est réglé ou arrivé à l'état permanent, si l^ 

 fluide est tel que ceux que l'on considérait uniquement du temps 

 d'Euler et de d'Alembert, c'est-à-dire s'il satisfait aux équations 

 ordinaires de mouvement, basées sur la supposition que les 

 pressions sont normales aux faces oii elles s'exercent et égales 

 en tous sens, ou si ce fluide est dépourvu de cette action laté- 

 rale, de ce frottement qui rend les pressions obliques et iné- 

 gales; ou, ce qui revient encore au même, si c'est un fluide 

 formé d'une infinité de particules infiniment petites fondues 

 enseinble en une matière continue. 



ï En effet , soit un corps s^ Hde retenu immobile dans un li- 

 quide de cetie sorte, enfermé dans une enveloppe prismatique 



(1) Il y est revenues 1780 (t, YIH), mais il n'est pas satisfjtit deie» solution 

 qu'il croyait y entrevoir. 



