218 R. DE KÖVESLIGETHY. 



Apres division par la constante p{t^ — tQ) on obtient: 



* +J^.- (6) 



Le premier terme du premier et du deuxieme membre de l'equa- 

 tion est absolument independant de la maniere dont la tension 

 varie, par consequent independant de Thistoire du Systeme, alors 

 que les autres termes en dependent. L'equation (6) se decompose 

 donc, et il resulte comme partie premiere la relation 



'>'«-« = i=^, (7) 



qui, apres Substitution de t au lieu de t — t^, donne: 



oü T est la constante d'integration, v Celle de l'hysteresis. La 

 premiere etant evidemment egale ä Ä, nous aurons comme ex- 

 pression de Thysteresis elementaire 



H#) = W.^, (8) 



si on designe par t le temps apres lequel l'hysteresis est mesuree. 



Pour arriver ä ce resultat vraiment simple, je suis parti 

 d'abord des principes de la tbermodynamique qu'on estime va- 

 lable pour des modifications extremement lentes. Mais on con- 

 sulte en vain, pour la forme explicite de la fonction hysteresique, 

 les beaux travaux de MM. Brillouin, Duhem* et bien d' autres. 

 Une indication tres utile se trouve par contre dans un memoire 

 de M. DE SziLY**. Certes, l'auteur ne soutiendrait point ä l'beure 

 qu'il est le titre de son memoire, mais il meriterait d'etre revu 

 au point de vue de l'hystere'sis. Dans un cas special M. Boltz- 

 MANN*** deduit une formule logarithmique analogue. 



* Bkillouin, Comptes-Rendua, T. 106, 1888, 416, 483, 537, 589. — 

 P. Duhem, serie de memoires dans les Mömoires de l'Acad. beige. 1896—1902. 

 ** SziLY Kälmän, A höelmelet mäsodik fötetele s- i. t. £rtek. a Math. 

 Tud. Köreböl. Bpest. 1875. 



*** Winkelmann Handb. d. Phys. 2. ed. Vol. I, ij. 805. 



