222 E. DE KÖVESLIGETHY. 



ä apporter modifieront egalement l'equation (10); mais elles 

 n'ajouteront au second membre de l'equation qu'un nouveau terme 

 d'ailleurs connu, ainsi il ne sera pas necessaire d'y revenir. 



Jusqu'ici nous n'avons point specifie la forme analytique de 

 la tension. Dans les calculs qui vont suivre, il sera toujours 

 suppose que cette tension croit proportionneUement au temps. 

 üne teile supposition simplifie considerablement les calculs sans 

 etre, ä l'heure qu'il est^ plus hypothetique qu'une hypothese 

 quelconque. 



On peut se figurer, sans que cette hypothese rentre dans 

 nos considerations ulterieures, que la cause primaire des trem- 

 blements de terre soit une tension due aux variations de la tem- 

 perature dans les profondeurs de la terre. Comme il s'agit de 

 variations tres lentes, on emploiera les deux principes de la thermo- 

 dynamique qui restent applicables jusqu'ä l'eclatement du trem- 

 blement de terre. 



En conservant les symboles communement employes, ces deux 

 principes combines se presentent, pour les solides, sous cette forme: 



dQ=C^dT-[^)Tdp (11) 



qui, par la relation approchee 



^ - f - <^1T (12) 



est transformee en 



dQ=C^dT-avTdp, (13) 



oü a est le coefficient de dilatation thermique. La chaleur dQ 

 est fournie ä Tunite de poids de la couche terrestre par conduc- 

 tion thermique des couches inferieures: sa valeur dans l'unite de 

 temps est donc: 



dt s Vap' '^ Q dQj' 

 X etant le coefficient de conductibilite, s la densite, T la tempe- 

 rature absolue, q le rayon de la couche et t le temps courant. 



Cette quantite de chaleur se decompose en deux parties 

 distinctes. L'une est fournie par le refroidissement seculaire de 

 la terre, action qu'on jugera stationnaire en comparaison avec 

 l'action brusque que sont les tremblements de ten-e. La plus 



