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Le rapprocliement des deus dernieres equations donne 



1 1 r. , dH{t)-\ 



dp 



ou, en negligeant les petites variations de la densite et du coef- 

 ficient de contraction laterale 



^ = i + ''^> («) 



V etant la vitesse de propagation observee, (v) celle qui cor- 

 respond ä l'etat instantane neutre. Une commuDication orale de 

 M. Karman qui poursuite actuellement , au laboratoire physique 

 de Tuniversite de Goettingue des experiences d'uue etendue ex- 

 ceptionnelle, m'apprend en effet que les variations de la densite 

 sont tout ä fait negligeables meme au moment du brisement des 

 specimens. 



Une Observation essentielle est que le quotient -~~ est 



toujours positif, par consequent „ et -J~ ont toujours le meme 



signe. Donc si nous n'envisagerons que des tensions croissant 

 proportionnellement au temps, nous pourrons mettre N{t) au lieu 



de — ^ — , et on verra que meme le facteur ^i de la tension a 



disparu. Apres les remarques que nous venons de faire, l'equa- 

 tion (41) fournit les deux suivantes: 



^=l-rv.,Mi) et ^^l + vN^ (42) 



donnant les vitesses avant et apres le n^^^^ tremblement de terre. 

 Bien que le facteur ^ soit elimine, on ne pourra pas affirmer 

 que cette vitesse soit independante de la maniere dont la ten- 

 sion croit. 



Suivons ä present le cours de la courbe de la vitesse. Apres 

 le (w — 1)^»« sisme N^_^{t) decroit, partant v^_j^ va en augmen- 

 tant, et cela jusqu'au moment t'^„_^. A partir de ce point ce sont 

 les ebocs premonitoires qui apparaissent, et comme ^N(t) est une 

 fonction croissante, ^v diminue. Au point f'2^_^ la courbe est 

 brisee, sans perdre la continuite, et ce point de rebroussement 

 repond au maximum de la vitesse. En connaissant par des Ob- 

 servation» cette valeur maxima, en meme temps que son epoque^ 



