Humboldt. — März 1887. 91 
zur Zeit dar. Bezeichnet man mit P den Cinheits- 
effekt, fo iſt derſelbe, wenn W und T, wie oben, 
Arbeits⸗ und Zeiteinheit bedeuten, gegeben durch die 
Dimenſionenformel: 
W 
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In der Technik werden die Effekte noch oft nach 
Pferdekräften gerechnet und man begreift unter 
einer ſolchen jenen Effekt, bei welchem in 1 Sekunde 
die Arbeit von 75 Kilogrammmeter geleiſtet wird. 
Da nun ein Kilogrammmeter mit 98 100 000 Erg 
gleichwertig ijt, fo wird 1 Pferdekraft in den Effekt⸗ 
einheiten des C. G. S.⸗Syſtems ausgedrückt durch 
98 100 000 & 75 = 7360 Millionen folder Ein— 
heiten. 
Die hier angegebenen abgeleiteten Einheiten bilden 
die Grundlage der weiteren Betrachtungen. 
Coulomb hat die Geſetze der Wirkungen zweier 
Elektricitätsmengen oder zweier ſogenannten mag- 
netiſchen Maſſenpunkte aufeinander durch Experimente 
feſtgeſtellt und gefunden, daß wenn man e und e’, 
m und m' zwei Elektricitätsmengen, reſpektive zwei 
magnetiſche Maſſen nennt, die um die Diſtanz r 
voneinander abſtehen, ſowohl die erſteren als auch 
die letzteren proportional ihrer Größe und umgekehrt 
proportional dem Quadrate der Entfernung wirken, 
wie es auch nach Newton für die Wirkung zweier 
materieller Maſſen gilt. 
Zur Herſtellung eines abſoluten elektriſchen 
Syſtemes muß die Größe, welche als Ausgangs— 
punkt hierbei gewählt wird, direkt in mechaniſchen 
Einheiten gemeſſen werden. Man kann die Clef: 
trieitätsmenge als Ausgangspunkt wählen und 
dieſe Quantität mittels des Coulombſchen Geſetzes 
auf mechaniſche Größen zurückführen; das Syſtem 
der elektriſchen Einheiten, welches in dieſer Weiſe 
aufgebaut wird, hat man das elektroſtatiſche 
Maßſyſtem bezeichnet; man kann aber auch die 
magnetiſche Maſſe als Ausgangspunkt wählen, 
welche Größe dann mittels des von Coulomb auf— 
geſtellten Geſetzes der Aktion zweier magnetiſchen 
Maſſen mechaniſch ausgedrückt wird; da die in der 
Lehre vom Magnetismus und der Elektricität vor— 
kommenden Größen als von der magnetiſchen Maſſe 
abhängig und mit ihr in Beziehung ſtehend betrachtet 
werden, ſo konſtruiert man derart ein zweites elek— 
triſches Einheitsſyſtem, welches als das elektro— 
magnetiſche Maßſyſtem bezeichnet wird. 
Obwohl das elektromagnetiſche Maßſyſtem in der 
Elektrotechnik ungleich mehr Bedeutung als das 
elektroſtatiſche Syſtem erlangt hat, wollen wir uns 
dennoch mit dem letztgenannten zuerſt befaſſen, da 
die weiter vorzunehmenden Deduktionen ſich leichter 
an dieſes anreihen. Nach dem Geſetze von Coulomb 
iſt die Abſtoßung, welche zwiſchen zwei Elektricitäts⸗ 
mengen von derſelben Größe und in der Diſtanz r 
herrſcht, gegeben durch die Formel 
2e? 
B . 
12 
12 ee eee 
Daraus wird unmittelbar erſichtlich, daß die Dimenſion 
einer Elektricitätsmenge im elektroſtatiſchen Syſteme 
DFT L= M2 L 2 T- 
iſt, wenn die obigen Bezeichnungen feſtgehalten werden. 
Fließt Elektricität durch einen Leiter, ſo bezeichnet 
man dieſen Vorgang als eine Cleftricttats- 
ſtrömung; unter der Intenſität eines elek— 
triſchen Stromes verſteht man das Verhältnis der 
durch einen Querſchnitt gehenden Elektricitätsmenge 
zur Zeit, während welcher dieſes Fließen ſtattfindet. 
Es iſt alſo die Einheit J der Stromintenſität 
jener Strom, bei welchem in der Zeiteinheit T die 
Einheit der Elektricitäsmenge E durch einen Quer⸗ 
ſchnitt des Leiters geht, d. h. 
4 * = MoLoT 
die entſprechende Dimenſionenformel. 
Seit Gauß und Green iſt man gewohnt, unter 
Potential eines elektriſchen Körpers in einem be⸗ 
ſtimmten Punkte des Raumes jene Arbeitsleiſtung 
zu verſtehen, welche erforderlich iſt, um die gleich⸗ 
namige Elektricitätseinheit, welche von dem Körper 
abgeſtoßen wird, in dieſen Punkt zu bringen. Daß 
die Dimenſion des Potentiales identiſch mit der der 
Arbeit iſt, iſt nach dem Geſagten leicht begreiflich. 
Iſt die Elektricitätseinheit fic) ſelbſt im ſogenannten 
Felde des elektriſchen Körpers überlaſſen, ſo 
wird ſie von dem letzteren abgeſtoßen, d. h. ſie be⸗ 
gibt ſich von Stellen höheren Potentiales an Stellen 
niedrigeren Potentiales, gerade fo wie eine Waſſer⸗ 
menge in einer gegen den Horizont geneigten Röhre 
von oben nach unten fließen würde. Die Differenz 
der Potentiale oder das Potentialgefälle iſt es 
alſo, welche das Bewegen der Elektricität veranlaßt 
und niemals wird man einen elektriſchen Strom dort 
beobachten, wo kein Potentialunterſchied exiſtiert; das 
letztere würde z. B. an der Oberfläche eines Kon⸗ 
duktors ſtattfinden, auf welchem die Elektricität im 
Gleichgewichte ſich befindet. Umgekehrt muß immer 
dort, wo wir ein Strömen der Elektricität (etwa 
durch ein Galvanometer) wahrnehmen, der Schluß 
gezogen werden, daß dieſes Strömen zwiſchen zwei 
Stellen durch eine Potentialdifferenz oder, wie man 
ſich ausdrückt, durch eine elektromotoriſche Kraft, 
welche zwiſchen dieſen Stellen exiſtiert, bedingt wird. 
So find wir zu dem wiſſenſchaftlich korrekten Be⸗ 
griffe der elektromotoriſchen Kraft gelangt, deren 
Dimenſion als jene einer Potentialdifferenz mit der 
Dimenſion des Potentiales oder einer Arbeit zu⸗ 
ſammenfällt. 
Begreiflicherweiſe iſt, um einem Konduktor ein 
doppelt ſo großes Potential zu erteilen, eine doppelt 
ſo große auf ihm angeſammelte Elektricitätsmenge 
notwendig; es iſt die Elektricitäsmenge dem er- 
reichten Potentiale proportional. Man hat das Ver⸗ 
hältnis der Elektricitäsmenge zum Potentiale eines 
Konduktors als die Kapacität des letzteren be- 
zeichnet. Die Einheit der Kapacität C ijt alſo das 
Verhältnis der Einheit der Elektricitätsmenge E zur 
