148 
Humboldt. — April 1887. 
kann in ähnlicher Weiſe bei einer Induktionsſpule durch 
Stromwechſel die elektromotoriſche Kraft ebenfalls geſteigert 
werden, ſo daß ſie im vorliegenden Fall bei einer Schwin⸗ 
gungszahl von etwa 1000 in der Sekunde diejenige der 
Batterie bereits überwiegt. 
In der Theorie der Dynamomaſchinen iſt man 
im Begriff, einen wichtigen Fortſchritt zu machen. Die 
bisher entwickelten Theorien beruhen auf der ſogenannten 
Charakteriſtik, einer Kurve, welche den Zuſammenhang 
zwiſchen der Intenſität des magnetiſchen Feldes und dem 
Strom im Anker gibt. Die Theorie von Frohlich jest 
voraus, daß dieſer Zuſammenhang durch einen Hyperbel⸗ 
zweig dargeſtellt werden könne. Nach anderen Theorien 
iſt dieſer Zuſammenhang nicht ſo einfacher Natur. Aber 
in jedem Falle exiſtiert bis jetzt keine Beziehung zwiſchen 
den geometriſchen Dimenſionen der Maſchine und dieſer 
Kurve, ſo daß für jede ſpecielle Maſchine durch Verſuche 
entweder der ganze Verlauf der Kurve oder wenigſtens 
einige Punkte derſelben durch das Experiment beſtimmt 
werden mußten. Es ſind nun durch zwei engliſche Tech⸗ 
niker, Hopkinſonk) und Kapp), gleichzeitig und unab⸗ 
hängig voneinander Beſtrebungen gemacht worden, um 
den Verlauf dieſer charakteriſtiſchen Kurve aus den Dimen⸗ 
ſionen der Maſchine zu beſtimmen, ſo daß ohne weitere 
Verſuche der Verlauf derſelben aus den Größenverhältniſſen 
der Maſchine berechnet werden kann. Wir wollen in 
folgendem die Theorie von Kapp kurz ſkizzieren, welche 
in Lahmeier ***) auch einen deutſchen Bearbeiter gefunden 
hat. Das Eigentümliche der Entwickelung von Kapp iſt die 
Uebertragung des Ohmſchen Geſetzes auf die magnetiſchen 
Erſcheinungen. Der Ausſpruch des Ohmſchen Geſetzes: 
Stromintenſität it gleich dem Quotienten aus Potential- 
gefälle durch Widerſtand, bildet bekanntlich auch die Grund- 
lage der Wärmetheorie und anderer Gebiete der Phyſik; 
es empfiehlt ſich daher dieſe Entwickelung ſchon dadurch, 
daß ſie an geläufige Begriffe anknüpft. 
An Stelle der Stromfäden treten bei den magnetiſchen 
Erſcheinungen die magnetiſchen Kraftlinien. Die Strömung 
oder beſſer Leitung der magnetiſchen Energie geſchieht in 
der Richtung der magnetiſchen Kraftlinien, und ihre In⸗ 
tenſität wird gemeſſen durch die Anzahl der Kraftlinien, 
welche den gegebenen Querſchnitt durchſchneiden. Dem 
elektriſchen Widerſtand entſpricht der magnetiſche Wider⸗ 
ſtand, welchen Lahmeier Exregungswiderſtand nennt. 
Dieſer iſt ebenfalls proportional der Länge des leitenden 
Körpers, gemeſſen in der Richtung der Kraftlinien und 
umgekehrt proportional dem Querſchnitte des leitenden 
Körpers, gemeſſen ſenkrecht zur Richtung der Kraftlinien. 
Zu dieſem Quotienten tritt ein Faktor a, der ſpecifiſche 
Erregungswiderſtand des betreffenden Körpers, welcher 
von der phyſikaliſchen Beſchaffenheit desſelben beſtimmt 
wird. Für Luft und magnetiſche Körper iſt er ſehr groß, 
für Eiſen ſehr klein. Bezeichnen ay, ao, ag die ſpecifiſchen 
Widerſtände von Schmiedeiſen, Gußeiſen und Luft, ſo iſt 
ay 2 ag: 2:3:1440. Die magnetiſierende oder 
magnetomotoriſche Kraft iſt gleich dem Linienintegral längs 
einer magnetiſchen Kraftlinie der magnetiſchen Kraft, 
a = 
) Philosophical transactions of the R. S. vol. 176. II. 
) The Hlectrician 1885 und Nov. 1886. 
) Centralblatt für Elektrotechnik, Jan. 1887, und 1886, S. 765. 
welche auf die Einheit Nordmagnetismus wirkt; ſie iſt 
auch gleich dem Gefälle des magnetiſchen Potentials am 
Anfang und am Ende der Kraftlinie. Wenn das magne⸗ 
tiſche Feld durch eine vom elektriſchen Strom durchfloſſene 
Spule hervorgebracht wird, ſo iſt die magnetiſierende Kraft 
gleich 4A * i n, wo n die Anzahl der Windungen und i 
die Stromſtärke in Ampere bedeutet. Die Intenſität des 
magnetiſchen Feldes oder die Anzahl der magnetiſchen 
4 ni 
1 
|e 
Die nach dieſer Formel berechnete Intenſität würde 
aber immer zu groß ausfallen und für ſtarke Ströme 
ganz unrichtig werden, da der Magnetismus des Eiſens 
bald geſättigt iſt und dann eine weitere Zunahme der 
Stromſtärke keine Verſtärkung des magnetiſchen Feldes 
hervorruft. Dieſe Betrachtung lehrt, daß der ſpeeifiſche 
Widerſtand nicht eine gewöhnliche Materialkonſtante iſt, 
ſondern mit wachſender Intenſität des Feldes ſehr raſch 
zunimmt. Dieſer Zuſammenhang zwiſchen Intenſität des 
magnetiſchen Feldes und ſpeeifiſchem Widerſtande muß 
vorläufig noch durch Verſuche beſtimmt werden; es genügt 
aber, dieſe Verſuche für eine beſtimmte Subſtanz ein für 
allemal zu machen. Der Zuſammenhang muß ſo beſchaffen 
ſein, daß mit wachſender Intenſität der Widerſtand ſehr 
raſch zunimmt. 
Als eine ſolche empiriſche Formel hat Kapp die folgende 
Kraftlinien in einem Eiſenſtück wäre alſo K = 
a 
Ts 
th 
5) is} 
aufgeſtellt: a= 
ic) 
2 
wo s die Sättigung d. h. das Verhältnis der Anzahl der 
wirklich vorhandenen Kraftlinien zu der Maximalzahl der⸗ 
ſelben bedeutet. Es iſt übrigens dieſe Form des Sätti⸗ 
gungsgeſetzes durchaus nicht das Weſentliche dieſer Theorie. 
Lahmeier acceptiert in ſeinen Unterſuchungen die Form 
1 
1— 58 
Sehr bemerkenswert iſt die Art und Weiſe, in welcher 
Kapp dieſe Vergrößerung des magnetiſchen Widerſtandes 
mit ähnlichen Vorgängen in der Elektrodynamik in Be⸗ 
ziehung ſetzt. Der elektriſche Widerſtand iſt zwar unab⸗ 
hängig von Stromſtärke und Spannung. Aber wenn der 
Leiter in einem nicht gut iſolierenden Medium eingebettet 
iſt, ſo tritt ein Stromverluſt ein, und dieſer wird um ſo 
größer, je höher die Spannung und je größer die Inten⸗ 
ſität der Strömung iſt, ſo daß von einem gewiſſen Momente 
an eine Vergrößerung der Spannung die Stromſtärke 
nicht mehr erheblich ſteigern kann. Dieſe bleibt dann für 
beliebig hohe Spannung von dieſem Punkte an konſtant. 
Die Luft nun, in welcher gewöhnlich die magnetiſierten 
Eiſenmaſſen ſich befinden, iſt ebenfalls kein vollſtändiger 
Iſolator für die magnetiſchen Kraftlinien, ſondern wie 
obige Zahlen zeigen, noch ein verhältnismäßig ziemlich 
guter Leiter. 
Infolgedeſſen zerſtreuen ſich die magnetiſchen Kraft⸗ 
linien zum Teil in der Luft und zwar um ſo mehr, je ſtärker 
die Intenſität wird. Da die Leitungsfähigkeit der Luft 
ziemlich hoch iſt, ſo tritt die Sättigung, wo der Zuwachs 
der magnetiſierenden Kraft vollſtändig zerſtreut wird, 
von Fröhlich-Thomſon: a 
