Humboldt, — Mai 1887. 
ſteigender Spannung ſtetig abnehmen, aber bald durch 
Null gehen und dann negativ werden. Graetz konnte 
mittels der Schwingungsmethode das Verhalten des Tor— 
ſionsmoduls von Kautſchuk bei ſteigender Temperatur leicht 
unterſuchen und fand, daß derſelbe mit ſteigender Tem— 
peratur ſtark wächſt, für jeden Grad um mehr als 0,5 %. 
Was aber für den Torſionsmodul gilt, das gilt wegen 
des erwähnten Zuſammenhangs auch für den Elaſticitäts— 
modul. Wird alſo geſpannter Kautſchuk erhitzt, ſo dehnt 
er ſich wie alle Körper aus; gleichzeitig ſteigt aber ſein 
Elaſticitätsmodul, ſein innerer Widerſtand gegen ſeine Ver— 
längerung, welcher die Ausdehnung durch die Wärme auf— 
heben, ja überbieten kann. Dieſe ſchon von Schmulewitſch 
vermutete Erklärung iſt hierdurch evident geworden. Auch 
erklärt ſich hieraus die Erſcheinung, daß ein erſt geſpannter, 
dann erwärmter, dann entſpannter und ſchließlich wieder 
abgekühlter Kautſchukdraht eine Verlängerung behält, ja 
ſogar ein mehrmals erwärmter und wieder abgekühlter 
Draht dieſe Verlängerung zeigt. 
Auch bezüglich der elaſtiſchen Nachwirkung zeigt 
Kautſchuk intereſſante Ausnahmen. Während nach Kohl— 
rauſch die elaſtiſche Nachwirkung von Metalldrähten und 
Hartgummi ſo ſtark mit ſteigender Temperatur zunimmt, 
daß fie der von — 20° an gerechneten Temperatur pro— 
portional geſetzt werden kann, nimmt ſie beim Kautſchuk 
mit ſinkender Temperatur ſo bedeutend zu, daß unterhalb 
7° faſt nur elaſtiſche Nachwirkung ſtattfindet. Zu dieſer 
Ausnahme hat ſich in neueſter Zeit noch Glas geſellt, da 
nach Weidmann die elaſtiſche Nachwirkung des Glaſes 
mit erhöhter Temperatur abnimmt. Ueber das Weſen 
der elaſtiſchen Nachwirkung ſind die Forſcher noch 
nicht einig; wegen des überraſchenden Einfluſſes der Tem— 
peratur auf dieſe Erſcheinung war Kohlrauſch geneigt, 
ſie für eine Wärmewirkung zu halten. Nun ſind in der 
letzten Zeit thermiſche Nachwirkungen des Glaſes an Ther— 
mometern vielfach beſprochen worden, ſo das abwechſelnde 
Steigen und Fallen des Nullpunktes, die geſetzmäßige all- 
mähliche Depreſſion dieſes Punktes u. ſ. w. Die Leiter 
des glastechniſchen Inſtituts in Jena, Sohnke, Abbe und 
Schott, hielten es daher für zeitgemäß, die elaſtiſche und 
thermiſche Nachwirkung des Glaſes zu vergleichen. Weid— 
mann) führte dieſe Unterſuchung durch und konſtatierte 
wohl einen Zuſammenhang, aber keine Identität, womit 
Kohlrauſchs damalige Idee fällt. Der Zuſammenhang iſt 
folgender: Glas von großer thermiſcher Nachwirkung zeigt 
auch große elaſtiſche Nachwirkung und entgegengeſetzt und 
umgekehrt. Beide Nachwirkungen hängen ab vom Kali— 
Natrongehalt des Glaſes; Kali-Natronglas hat ſtärkere 
und langſamer verlaufende Nachwirkung als Natronglas 
und noch mehr als reines Kaliglas, das die kleinſten 
Nachwirkungen hat. 
Wie weit die Theorie und Experimentierkunſt be- 
züglich der Elaſticität gekommen iſt, zeigt die Thatſache, 
daß man jetzt die Zeit des Zuſammenſtoßes elaſti— 
ſcher Kugeln und Cylinder, ſowie die Geſtalt und 
Größe der Berührungsfläche zu berechnen ver— 
ſteht, und daß die Verſuchsergebniſſe mit den Rechnungs— 
reſultaten ſtimmen. Zwar hatten ſchon Cauchy und 
) Wiedemanns Annalen 29. S. 214. 
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Poiſſon Theorien aufgeſtellt, dabei aber die beiden zu— 
ſammenſtoßenden Körper als einen aufgefaßt und die 
Dilatation nicht beachtet, die an der Stoßſtelle ſtattfinden 
muß. Neumann hatte dieſen Fehler aufgedeckt und ebenſo 
wie ſpäter Saint-Venant eine neue Theorie aufgeſtellt. 
Voigt ſtellte Verſuche an, die auch dieſe Theorie als un— 
genau erwieſen, nahm eine Zwiſchenſchicht an der Bez 
rührungsſtelle an und erhielt ſo neue Reſultate, die bei 
geringen Geſchwindigkeiten genügten, jedoch nur für 
Cylinder. Hertz“) löſte das Problem allgemeiner und auch 
für Kugeln. Er fand z. B. für die Zeitdauer des Stoßes 
zweier Stahlkugeln von gleichem Radius und gleicher Ge— 
ſchwindigkeit, daß fie in Sekunden betrage das 0,0000 24fache 
des Radius in Millimetern, dividiert durch die fünfte Wurzel 
aus der Geſchwindigkeit in Millimetern. Schneebeli“ “) in 
der Schweiz und Hamburger ***) in Breslau ſtellten faſt 
gleichzeitig Experimente an, welche die Theorie beſtätigten. 
Die Zeitdauer des Stoßes wurde auf elektriſchem Wege 
beſtimmt. Während der Berührung ſchloſſen die Kugeln 
einen Stromkreis. An einem eingeſchalteten Galvanometer 
mit nur acht Windungen wurde der der Stoßzeit pro— 
portionale Ausſchlag abgeleſen. Die Reduktion der Aus— 
ſchläge auf Sekunden wurde dadurch ermöglicht, daß in 
beſonderen Verſuchen ein ſchwingendes Pendel während 
einer bekannten Zeit den Stromkreis ſchloß. Betrug bei— 
ſpielsweiſe die Geſchwindigkeit der Kugeln 32 mm und 
ihr Radius 10 mm, fo ergab ſich die Stoßzeit = 0,00012 
Sekunden. 
Ueber das innere Weſen der Löſung iſt trotz 
zahlreicher Forſchungen noch wenig ergründet. Nicol) er— 
klärt, die Löſung z. B. eines Salzes in Waſſer finde ſtatt, 
weil die Waſſermoleküle auf die Salzmoleküle eine größere 
Anziehung ausüben als die Salzmoleküle aufeinander. 
Im Verfolge dieſer Ideen nimmt er das Molekular- 
volumen als Grundlage einer Theorie der Löſung an. 
Eine Löſung iſt geſättigt, wenn das Eintreten eines neuen 
Salzmoleküls eine Verminderung des mittleren Volumens 
der bisher vorhandenen Salzmoleküle herbeiführen würde; 
das letzte Molekül tritt alſo mit einem Volumen ein, das 
dem bisherigen mittleren weſentlich gleich iſt. Alexejew r) 
veröffentlichte zehn Geſetze über Löſungen von Flüſſigkeiten 
in Flüſſigkeiten. Die Löslichkeit wächſt nach ihm regel- 
mäßig mit dem Steigen der Temperatur und geht endlich 
bei einer gewiſſen Temperatur in die Fähigkeit über, ſich 
in allen Verhältniſſen zu miſchen. Dann ſtellt er ſechs 
Geſetze über den Einfluß des Aggregatzuſtandes eines 
Körpers auf ſeine Löslichkeit auf, deren erſtes lautet: Feſte 
Körper löſen ſich beſſer als flüſſige. Durch dieſes Geſetz 
glaubt Alexejew die Meinung Gayluſſacs widerlegt, daß 
der Aggregatzuſtand, überhaupt die Kohäſion, bei der 
Löſung keine Rolle ſpiele. Während nämlich Lavoijier 
und Berzelius die Löſung für eine Wirkung der Kohäſion 
hielten, jah Gayluſſae in derſelben ein Analogon des 
Uebergangs feſter und flüſſiger Körper in den Dampf— 
zuſtand, und ſtützte ſeine Anſicht auf die ausſchließliche 
*) Crelles Journal 92. S. 156. 
**) Archive de Genéve (3) 14. S. 436. 
) Wiedemanns Annalen 28. S. 653, 
+) Proc. Roy. Soc. 13. S. 27. 
++) Wiedemanns Annalen 28. S. 305. 
