Humboldt. — Auguſt 1887. 
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Stoffen, z. B. auch beim Schwefel ), die Kontrak— 
tion der flüſſigen, nach und nach erhärtenden Sub— 
ſtanz eine relativ große iſt. Zur weiteren Erprobung 
ſeiner Anſicht ließ Reuſch Kollodiumballone anfertigen, 
auf deren Oberfläche ſich von ſelbſt Strahlenſyſteme 
bildeten, wenn man nur Sorge getragen hatte, daß 
die urſprünglich an der Wand einer Glaskugel aus— 
gebreitete Maſſe an einer Stelle eine Störung ihrer 
gleichmäßigen Lagerung erfuhr. Die neuerdings durch 
Guſſew, Hanſen u. a. wohl außer Zweifel geſetzte 
Thatſache, daß bei unſerem Monde — und wahr— 
ſcheinlich auch bei den Trabanten des Jupiter — 
die Lage des Schwerpunkts eine mit derjenigen des 
geometriſchen Mittelpunkts nicht zuſammenfallende iſt, 
wird von Reuſch ebenfalls auf eine Störung in der 
Verteilung der lunaren Maſſen zurückgeführt. Es ſei 
bei dieſer Gelegenheit daran erinnert, daß ſehr inte— 
reſſante Beobachtungen über das Aufſteigen einer Gas— 
oder Dampfblaſe in einer darüber lagernden Flüſſig— 
keit von Werner Siemens publiziert und für ſeine 
Theorie der vulkaniſchen Erſcheinungen verwertet wur— 
den 1); auch für die Erklärung des Weſens neu 
auflodernder Sterne ſcheint eine analoge Auffaſſung 
des Vulkanismus als eines kosmiſchen Phänomenes 
(im Sinne Tſchermaks) dienlich zu fein !), und Habe- 
nicht hat bekanntlich in einer Reihe von Abhandlungen 
derartige Blaſenbildungen zur Grundlage eines jeden- 
falls diskutabeln geologiſchen Syſtemes gemacht. 
§ 3. Die Phänomen, welche auf dem im vorigen 
Paragraphen dargelegten Wege im Innern einer Flüſſig⸗ 
keit hervortreten, wurden zunächſt nicht tiefer ergrün— 
det, da, wie ſchon geſagt, erſtlich die Abhandlung 
von Reuſch weiteren Kreiſen leider nicht zugänglich 
geworden zu ſein ſcheint, und da zum zweiten eine 
andere Klaſſe von Erſcheinungen, die in mancher Hin— 
ſicht den erſteren verwandt waren, das Intereſſe der 
Phyſiker in höherem Maße auf ſich zog. Dies waren 
gewiſſe, in morphologiſcher Hinſicht allerdings auch 
recht merkwürdige Kapillaritätserſcheinungen. Es fand 
ſich, daß ſchöne und charakteriſtiſche Figuren an der 
Oberfläche und in den dieſer benachbarten Schichten 
einer paſſiven Flüſſigkeit ſich immer dann bildeten, 
wenn in ſie unter den geeigneten Vorſichtsmaßregeln 
eine kleine Menge eines andern, aktiven Fluidums 
gebracht ward. Die weitaus meiſten dieſer von Pla⸗ 
teau, Gay⸗Luſſac, Th. Young, Guthrie u. a. ange— 
ſtellten und von Quincke für die Aufgabe der Be— 
ſtimmung der Oberflächenſpannung verwerteten Ver— 
ſuche !“) — man vergleiche namentlich den ſehr umfaſſen— 
) Zu den intereſſanten Experimentalunterſuchungen 
der Neuzeit gehören diejenigen von Mallet, Whitley, Fiſher, 
Millar, Siemens, Wrightſon und ganz beſonders von Nies— 
Winkelmann über die Dichtigkeitsdifferenzen, welche bei 
geſchmolzenen Körpern ihrem feſten Zuſtande gegenüber 
auftreten und es z. B. zu bewirken vermögen, daß ein 
Stück der feſten Maſſe auf der glühendflüſſigen ſchwimmt, 
ohne unterzuſinken. Eingehender ſind dieſe Verſuche in 
ihrer Bedeutung für unſer Wiſſen von der Beſchaffenheit, 
des Erdinnern vom Verfaſſer an anderer Stelle!“) ge— 
würdigt worden. 
den Litteraturbericht bei Quince ?“) — tragen jedoch 
ein ausgeſprochen ſtatiſches Gepräge an ſich *), während 
alle diejenigen Fragen, mit welchen der gegenwärtige 
Aufſatz es zu thun hat, dem Bereiche der Hydro— 
und Aerodynamik anheimfallen. In gleichem Fahr— 
waſſer bewegen ſich die Arbeiten der Italiener Cinto- 
leſi und Marangoni, und auch Tomlinſon, der den 
Gegenſtand aufs gründlichſte durchgearbeitet hat, ſtellt 
ſich in dieſelbe Reihe, wiewohl bei oberflächlicher 
Betrachtung manche der von ihm erzielten Verſuchs— 
reſultate einer anderen Deutung fähig zu ſein ſcheinen 
könnten. Während nämlich in ſeinem erſten Eſſay 29) 
ausdrücklich bemerkt iſt, daß die Figuren ausſchließlich 
von der Kohäſionskraft und Dichte der aktiven Flüſſig— 
keit und von dem Grade ihrer Adhäſion an die 
zweite abhängig ſeien, während ſomit von einem 
energiſchen Eindringen der erſten in die zweite gar 
keine Rede iſt, ergeben ſich in der Fortſetzung zwar 
auch einzelne Gebilde, die den reinen Oberflächen— 
charakter aufweiſen — jo z. B. Fig. 3, wo die Wus- 
breitung eines Tropfens Alkohol auf Paraffin bei 
Fig. 4. 
Fig. 3. 
einer Temperatur von 38° C- abgebildet ijt — aber 
andere Formen Tomlinſons nähern ſich ſchon be— 
trächtlich denjenigen, die uns Reuſch kennen lehrte 2). 
Wenn z. B. (Fig. 4) Krotonöl auf Paraffin gebracht 
wird, ſo iſt eine Tendenz des Hinabſteigens in die 
Tiefe wohl unverkennbar. 
Noch entſchiedener wird der Uebergang von den 
ſtatiſchen Kohäſionsfiguren zu den dynamiſchen Strö— 
mungsfiguren markiert bei der Verſuchsanordnung 
Obermayers, der dickflüſſig verkochte Tropfen von 
Fuchſin und Anilin auf das Waſſer brachte und dann 
intenfiv gefärbte Scheiben mit den Newtonſchen Farben- 
ringen beobachtete ??). Aus dieſen Scheiben gingen 
radial fortſchießende Arme hervor. Hier lag alſo 
ſchon eine Bewegungserſcheinung in mitte, indem 
nicht etwa die aufgebrachte Löſung auf der Ober- 
fläche der paſſiven Flüſſigkeit einfach auseinanderfloß, 
ſondern indem die Teilchen dieſer letzteren zu aktiver 
Leiſtung, nämlich zu einer Fortbewegung im Sinne 
*) Nach van der Mensbrugghe ?!) wäre die Span— 
nung, für welche Quincke zuerſt vergleichbare Zahlwerte 
ermittelte, wirklich durch das Vorhandenſein eines äußerſt 
dünnen Oberflächenhäutchens veranlaßt, mittelſt deſſen der 
belgiſche Gelehrte auch die Beruhigung der Meereswogen 
durch aufgegoſſenes Oel erklärt. Hingegen P. Du Bois 
Reymond zieht aus ſeiner mathematiſchen Betrachtung des 
Gegenſtandes den Schluß, daß van der Mensbrugghes 
Annahme nicht zureiche, daß vielmehr für die Exiſtenz 
einer wirklichen, in dünnen Schichten wirkenden Repul- 
ſionskraft die ſtärkſten Wahrſcheinlichkeitsgründe ſprächen 25). 
