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Humboldt. — Oftober 1887. 
erleiden müßte. Hierbei bedeutet w den Zug, den 
mw erleidet, falls die Flüſſigkeit durchaus weiß iſt; 
o aber hat dieſelbe Bedeutung wie oben, indem 
offenbar ein weißes Molekül in ganz ſchwarzer Um⸗ 
gebung genau denſelben Zug erleidet wie ein ſchwarzes 
Molekül in ganz weißer Umgebung. Wir wollen 
annehmen, daß 2, größer iſt als 2%. Um die aus 
dieſen Verhältniſſen reſultierenden Erſcheinungen zu 
verſtehen, denken wir uns, daß in eine Schachtel 
ſchwarze und weiße Kugeln von gleicher Größe ge- 
füllt werden, und daß man die Schachtel dann heftig 
ſchüttelt. Wenn die Kugeln auch noch gleich ſchwer 
ſind, dann werden die weißen und die ſchwarzen durch 
das Schütteln ganz gewiß ganz gleichmäßig gemengt, 
ſelbſt wenn anfänglich beiſpielsweiſe alle ſchwarzen 
Kugeln unten und alle weißen oben gelegen ſind; 
andersv erhält es ſich, wenn beiſpielsweiſe die ſchwarzen 
Kugeln ſchwerer ſind als die weißen, wenn alſo etwa er⸗ 
ſtere aus Eiſen, letztere aus Holz beſtehen. Das Schütteln 
verliert zwar ſeine mengende Wirkung nicht, wohl aber 
wird dieſelbe faſt ganz durch die ſcheidende Wirkung der 
Schwere paralyſiert, und wir werden bald oben faſt 
lauter weiße, unten faſt lauter ſchwarze Kugeln finden. 
Wenn wir dieſes Bild auf unſere Flüſſigkeiten über⸗ 
tragen wollen, dann ſtellt das Schütteln offenbar die 
Wärmebewegungen der Moleküle vor. Die mengende 
Wirkung der Wärmebewegungen freier Moleküle bildet 
ja bekanntlich die Grundlage der Theorie der Dif⸗ 
fuſion. Die verſchiedene Schwere der Kugeln ent⸗ 
ſpricht aber der Verſchiedenheit der nach dem Inneren 
der Flüſſigkeit gerichteten Züge 2, und 2 Dieſe 
Züge find gleich, wenn 2 = 2, iſt, oder 
Ps S + Pw © = PwW + fs © 
ps (Sc) = py (Nc) 
Ps ee w—e 
oder 778 
Das umgekehrte Miſchungsverhältnis der Flüſſig⸗ 
keiten muß alſo gleich ſein dem Verhältnis der Ueber⸗ 
ſchüſſe der „Eigenzüge“ w und s über die „Fremd⸗ 
attraktion“ c. Dies iſt das kritiſche Miſchungsver⸗ 
hältnis, bei welchem keine Scheidung ſtattfindet. Jedes 
andere Miſchungsverhältnis verurſacht eine Aus⸗ 
ſcheidung entweder der einen oder der anderen Flüſſigkeit. 
Was wir ſoeben von zwei Flüſſigkeiten geſagt 
haben, läßt ſich auch von mehreren nachweiſen, und 
wir können daher im allgemeinen ſagen: der Mole⸗ 
kularzug entzieht der Grenzſchicht (wenn auch nicht voll⸗ 
ſtändig) alle Flüſſigkeiten, bis auf eine. Wenn aber 
in der Grenzſchicht nur die eine Flüſſigkeit vorhanden 
iſt, dann kann natürlich durch die nicht vorhandene 
zweite Flüſſigkeit keine Reaktion verurſacht werden. 
Das oben erwähnte Theorem über ſuſpendierte 
Teilchen läßt ſich etwa folgendermaßen entwickeln. 
Wir können eine Flüſſigkeit in Gedanken in zahlloſe 
unendlich dünne, zur Oberfläche parallel verlaufende 
Schichten zerlegen. Je zwei Schichten, deren Diſtanz 
nicht größer iſt als die Attraktionsweite der Mole⸗ 
kularattraktion, werden ſich dann anziehen. Der Druck, 
welchen zwei benachbarte Schichten, z. B. a und « auf⸗ 
einander ausüben, iſt dann die Summe aller Drucke, 
oder 
welche je zwei das Niveau yy“ zwiſchen ſich nehmende 
Schichten ausüben. Wenn r die Wirkungsweite der 
Molekularattraktion iſt, dann tragen folgende Schichten⸗ 
paare zum Drucke im Niveau yy“ bei: a , aB, ay, 
ao, ba, bg, by, ca, cB, d. Wie wir uns jedoch 
der Oberfläche oo“ nähern, wird jedes Niveau von 
immer weniger Schichten umarmt. Das Niveau un“ 
umarmen beiſpielsweiſe nur die Schichtenpaare 240%, 
a’ Bi, alu, ad“. Daraus folgt aber, daß der Binnen⸗ 
druck einer Flüſſigkeit, oder wenn man will die 
Kohäſion, gegen die Oberfläche zu immer kleiner wird. 
Dieſes Reſultat wollen wir ſofort anwenden. 
Betrachten wir eine wenigſtens teilweiſe in der 
Oberflächenhaut gelegene, würfelförmige Partie der 
Flüſſigkeit pq g h. Es iſt klar, daß dieſelbe ſich nicht 
bewegt, weil offenbar kein Grund vorliegt, warum 
gerade dieſe Partie der Flüſſigkeit ſich bewegen ſollte. 
Dennoch läßt ſich leicht eine Kraft nachweiſen, welche 
den Würfel nach dem Inneren zieht, und eine zweite 
Kraft, welche den Würfel aus der Flüſſigkeit auszu⸗ 
ſtoßen ſtrebt. Einerſeits iſt es nämlich klar, daß die⸗ 
jenigen Moleküle des Würfels, welche in der Ober⸗ 
flächenhaut liegen, nach innen ſtärker gezogen werden 
/ 
als nach außen, und daß dieſe Wirkung den Würfel 
nach innen drängt, falls wir uns den Würfel nicht 
flüſſig, ſondern feſt denken. Andererſeits iſt es aber 
auch nach früheren Entwickelungen klar, daß die obere 
Fläche des Würfels, als der Oberfläche oo“ näher ge⸗ 
legen, von der Flüſſigkeit einen kleineren Druck er⸗ 
leidet als die tiefer gelegene untere Fläche. Daraus 
reſultiert aber ein Auftrieb, wie ihn nach dem Archi⸗ 
mediſchen Principe die untergetauchten Körper erleiden, 
und dieſer Auftrieb trachtet den Würfel aus der 
Flüſſigkeit auszuſtoßen. Unſere beiden Kräfte, näm⸗ 
lich die ſenkende und die hebende, werden ſich im 
Gleichgewichte halten, falls der Würfel aus derſelben 
Subſtanz beſteht wie die Flüſſigkeit. Sobald jedoch 
die Flüſſigkeit die Moleküle des Würfels ſtärker an⸗ 
zieht als ihre eigenen Moleküle, erlangt die ſenkende 
Kraft das Uebergewicht, und der Würfel wird effektiv 
aus der Grenzſchicht in das Innere gezogen; umge⸗ 
kehrt wird der Würfel ausgeſtoßen, falls das Medium 
die Würfelmoleküle ſchwächer anzieht, als wenn fie 
aus demſelben Stoffe beſtünden wie das Medium 
ſelber. — Wir haben hier den einfachſten Fall aus 
der ſehr komplizierten Theorie der ſuſpendierten Teil⸗ 
chen beſprochen. Es iſt möglich, daß im Liebreich⸗ 
ſchen Verſuche die Grenzſchicht nur darum klar er⸗ 
ſcheint, weil die gebildeten Chloroformtröpfchen ſofort 
aus dieſer Schicht nach dem Inneren gezogen werden. 
