ПРЕЛОМЕШЯ ЖИДКОСТЕЙ ВБЛИЗИ КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКИ. 135 



соотв'Ьтственныя дйры къ уменьшен1ю СФерической и хроматической абер- 

 ращи, очень отчетливый изобрагкеихя; но приготовлен1е такой шлифованной 

 трубки представляется д'Ьломъ довольно сложыьшъ. На самомъ ^ф^гк оказы- 

 вается, что этого совсЬд^ и не требуется; простая, шщзокая трубка съ 

 постояннымъ по возможности ка.шбромъ оказывается для данной ц-Ьли 

 вполн'б достаточной. Изображешя, противъ ожидашя, получаются насто.тько 

 отчетливыми, что точное изм'Ьрепхе ветчины изображения не представ-ия- 

 етъ уже никакпхъ затруднен1Й. Этимъ задача опред4лен1я истинной крити- 

 ческой температурь: по оптическимъ изнгЬренкмъ значительно упрощается, 

 такъкакъ всякшсамъ легко монгетъ приготовить себ-Ь необходимую трубку 

 и воспользоваться ею д.га данной ц4ли, какъ настоящей цилиндрической 

 чечевицей. 



Передът-Ьмъ, чтобы перейти къ описан1ю произведенныхъ мною наблю- 

 денш, разсмотримъ вкратц'Ь самую теор1ю этого способа и какимъ именно 

 образомъ по величин'Ь изобра/кеп1я можно найти ве.тачину показате.та пре- 

 ломлен1я заключенной въ трубк-Ь жидкости. Источникъ св'Ьта мы предполо- 

 жимъ монохроматическиыъ и ограничимся во всемъ дальн^йшемъ изложении 

 разсмотр'Ьн1емъ .тишь узкаго пучка центральныхъ .тучей, чтобы не илйть 

 никакого д'Ьла съ сферической аберращей. 



Чтобы .вьшести необходимьш соотношешя, обратимся къ Форму .тамъ 

 элементарной оптики. 



Если мы им'Ьемъ одну сферическую поверхность рад1уса ^?1 (см. черт. I), 

 обращенную вьшуклостью къ предмету, величи:1у котораго мы обозначимъ 



Черт. I. 



чрезъ у, и отд-Ёляющую среду (гд-Ь находится предметъ) съ абсолютнымъ 

 показателемъ преломлен1я и^ (въ частномъ случа'Ь воздухъ) отъ другой 

 среды, абсолютньп! показате.1ь прелом-тенха которой есть щ, и если дал-Ье 

 мы разстоян1я предмета и его изображения отъ преломляющей поверхности 

 обозначимъ соотв'Ьтственно чрезъ (1^ и й/, а ветчину самого изображешя 



Фдз.-Мат. етр. 87. 5 Ю* 



