232 ' Dr. Hugo Scheffler, [8] 



tji r= iv^ und in der Folge (r^ — iv^) = ist. Ferner ist die 

 astigmatische Differenz = für einen Objektpunkt, dessen 

 v^=r(csg)-\- Xcscp^) ist, da ja in diesem Falle die Klammer- 

 gröfse der rechten. Seite von 3 verschwindet. 



Wählen wir zunächst g) = 0, so wird v = r{l + X); die 

 durch diese Gleichung definierten Punkte liegen, daher für 

 die Strahlen, welche sich im Kugelmittelpunkte kreuzen, auf 

 einer konzentrischen Kugel K^ mit dem Radius r.2, und 

 zwar auf der positiven Seite der brechenden Fläche, wenn 

 sie positive Krümmung hat (siehe S. 231 Z. 4 — 6 v, o.), im 

 entgegengesetzten Falle umgekehrt, so dafs beide Kugel- 

 flächen stets gegeneinander gewölbt sind. 



:r---o--i-.- 



Fig. 2. 



Lassen wir nun (Fig. 2) exzentrische Strahlen auf die 



brechende Fläche fallen: der exzentrische Strahl S durch- 



stofse die Fläche in Ä, die konzentrische Kugel K^ in B. 



Wir ziehen den Radius OÄ, dann ist OÄB die Einfallsebene, 



< OÄB = (p. 



„ / 1 T^ ' ^ r^ i-D\ sinOAB OB , 



üa nun (aus dem Dreiecke OÄB) . ^-^^ , = -ft-t = ^ 

 ^ ^ smOBA OÄ 



ist, so wird < OBÄ = (p^ und AB = r{cs(p + Xcscp'^). Daher 



ist der Durchstofspunkt der konzentrischen Kugel 



Kl mit jedem beliebigen Strahle der Objektpunkt, 



welcher neben. Ä frei von Astigmatismus abgebildet 



wird. 



Mit Benutzung der Gröfse AB können wir die Gleichungen 



la und 2 a nunmehr umsehreiben in 



