268 Dr. Hugo Scheffler, [44] 



IV. Kapitel. 



Die astigmatischen Nebenachsen. 



§ 1. Die Beziehungen zwischen den Richtungen eines 

 Strahles und den Konstanten des Ton ihm durchsetzten 



Systems. 



Wir wählen eine Linse (Fig. 7), deren brechende Kugel- 

 flächen die Mittelpunkte M^ und M-^ haben ; ihre Radien 

 seien r^ und ^2, die Linsendicke d; die Strecke MiM2 = /ii.,2 

 ist alsdann ^r^ — rj + ^, rechnet also positiv, wenn die 

 Mittelpunkte der aufeinanderfolgenden Flächen im Sinne 

 der Lichtbewegung hintereinander liegen. Durch diese 

 Linse werde der Lichtstrahl S gebrochen. Vor dem Auf- 

 fallen auf die erste Fläche (Durchstolspunkt Ä^) habe er 

 die Lage von So, sein Verlauf innerhalb des Linsenkörpers 

 J.iJ.2 ist durch Si, nach dem Austritte aus der zweiten 

 brechenden Fläche (in Ä2) durch S^ gekennzeichnet. Wir 

 zählen von Ä^ bezw. Ä2 aus die Richtungen S {So, S[, S^) 

 positiv nach derjenigen Seite, nach welcher die Licht- 

 bewegung fortschreitet. In demselben Sinne bestimmen wir 

 auch die positive Richtung der von Ä^ und Ä^ ausgehenden 

 Einfallslote (Radien), indem wir sie etwa als Lichtstrahlen 

 auffassen, welche die Fläche ohne Ablenkung durchsetzen. 

 Die zwischen beiden Richtungen liegenden Winkel g) sollen 

 dann als positiv gelten, wenn der Strahl vom Einfalls- 

 lote im Sinne des Uhrzeigers abweicht. Die Winkel 

 des Strahles mit der positiven Achsenrichtung sollen mit 

 «0, «1, «2 in leicht verständlicher Weise benannt und, wie 

 üblich, bei einer Drehung des Strahles gegen den Uhrzeiger 

 als positiv bezeichnet werden; S2 schneide die Achse in C2, 

 ebenso Si in Ci und So in Co. 



Alsdann ist 



stna^ sma^ 



mithin 



33. Tisinffi ' — Yisififpi = z^i, 2 sina^^ und ferner 



