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Beiträge zur Kenntnis der hydrothermalen Silikate. 45 
dass darin einesteils sehr leicht flüchtige, andernteils sehr schwer 
schmelzbare Bestandteile ineinander gelöst sind. Man wird daher vor 
allem die untersolchen Verhältnissen wirksamen physikalisch-chemischen 
Gesetze untersuchen müssen. 
Betrachten wir zu diesem Zwecke die Dampfspannung eines 
binären Systems, bei dem die Komponente A leicht, die andere B 
schwer flüchtig, und letztere in ersterer, bei mit der Temperatur 
steigender Löslichkeit, ziemlich leicht löslich ist. Dies ist z. B. bei 
dem System Silbernitrat-Wasser der Fall. Da aber bei diesem System 
infolge Auftretens eines Umwandlungspunktes zwischen rhombischen 
und hexagonal rhomboedrischem Silbernitrat Komplikationen auf- 
treten, deren Berücksichtigung in unserer Betrachtung nur stören 
könnte, ziehe ich es vor, den Fall an einem schematisierten Beispiel 
zu erläutern. 
Untersuchen wir ein solches System bei einem hohen Drucke, 
der wenigstens immer höher als seine Dampftension sein muss, so 
haben wir eine Lösungskurve, die sich von den bekannten Schmelz- 
kurven, z.B. zweier Metalle ineinander; in keinem wesentlichen 
Punkte unterscheidet. In der schematischen Figur 1a (Schnitt durch 
die Raumfigur beim Druck p,), bedeutet jeder Punkt der Linie 
4, E' die Konzentration der Lösung, die bei festem A bei der durch 
seine 7-Ooordinate gegebenen Temperatur koexistiert; ebenso jeder 
Punkt von B/ E’ die Zusammensetzung derjenigen flüssigen Phase, 
welche mit festem B bei der betreffenden Temperatur im Gleich- 
gewicht ist. A’ ist der Schmelzpunkt von A, B/ derjenige von B, 
beim Drucke p,. Bei der durch den Punkt E’ bestimmten Temperatur 
und Konzentration der Lösung koexistieren mit dieser beim Druck 
P,, sowohl festes A als auch festes A (Eutektikum). Lassen wir 
jetzt die mit festem Bodenkörper im Gleichgewicht befindliche Lösung 
unter ihrem eigenen Dampfdruck stehen, so tritt in der TX-Projektion 
(Fig. 1b) die Kurve A, E, B, an Stelle von A, E’' B/. Sie ist von 
dieser wenig verschieden, da der Einfluss des Druckes auf die Lös- 
lichkeit ein geringer ist. In Fig. 15 stellt A, E, B, schematisch die 
TX-Projektion der mit Dampf koexistierenden Löslichkeitskurve 
(Dreiphasenlinie) aller Gemische von A und B dar. A, zeigt wieder 
den Schmelzpunkt von A, aber jetzt unter seinem eigenen Dampf- 
druck, B, denjenigen von B. E, bedeutet den eutektischen oder 
kryohydratischen Punkt. Die mit der gesättigten Lösung. koexi- 
stierende Dampfphase besteht praktisch immer aus fast reinem A, 
da der Dampfdruck von geschmolzenem B sehr klein gewählt ist. 
Ihre Zusammensetzung wird in Fig. 15 durch die gestrichelte Linie 
4A, E,B, dargestellt. Wie Fig. le zeigt, sind die Dampfdrucke für 
