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von A, X, diejenige von B und jeder Punkt der Kurve X, K, die- 5 
jenige einer Lösung von A und B ineinander dar. Nach dem Gesetz 
von Centnerszwer müsste die Kurve sowohl von X, als auch von 
K, aus aufsteigen. In der PT-Projektion 1c sind durch die Kurve 
K, K, die zugehörigen kritischen Drucke gegeben. 1 
In dem oben betrachteten Fall ist die Löslichkeit der schwer 
flüchtigen Komponente bei hoher Temperatur so gross, dass kritische 
Erscheinungen nur an ungesättigten Lösungen auftreten können. Das 
steht in Zusammenhang damit, dass die kritische Temperatur des 
leicht flüchtigen Bestandteils nicht viel unterhalb des Schmelzpunktes 
des anderen liegt. Paul Niggli') wies zuerst darauf hin, dass für 
magmatische Verhältnisse ein anderer, zuerst von Smits gefundener 
Typus in Betracht kommt. Die kritischen Temperaturen der flüch- 
tigen Magmakomponenten liegen nämlich zum grössten Teil unter 
200°, die des Wassers, als des wenigst flüchtigen bei 360°, während 
die übrigen Bestandteils etwa 1000° höher schmelzen. Um für diesen 
Fall die Verhältnisse überblicken zu können, vereinfachen wir ihn 
dahin, dass wir wieder ein binäres System betrachten, in welchem 
die Löslichkeit von B bei der kritischen Temperatur von A relativ 
gering ist. Dies wird nämlich meist dann der Fall sein, wenn die : 
kritische Temperatur von A weit unter dem Schmelzpunkt von B 
liegt. Unter diesen Umständen werden sich die Dreiphasenlinie und 
die kritische Kurve in zwei Punkten schneiden. Dieser Fall wird 
schematisch dargestellt durch Figur 2. Wie in Figur 1 sind hier 
von der Raumfigur die TX- und PT-Projektion gezeichnet. Die Kurve 
‚sich auch der Dampfdruck stetig ändere, so tritt beim Erreichen des 
an Kurve bei dem entsprechenden 
kritischen Druck (p, in Figur 2b) ein Meniskus auf. Bei weiterem 
Abkühlen existieren n i 
Gasphase bis zu dem Momente 
beim Drucke p, 
!) Zentralblatt für Min. 1912, S. 331. 
