‚196 Arnold Liebert. 
11. Die definitiven Ionisierungskurven. 
Zu den weiteren Versuchen wurde ein Ionisierungsgefäss aus 
Ebonit verwendet (Fig. 7). Der innere Durchmesser des Ionisierungs- 
. 
raumes betrug 1,9 cm. In einem seitlichen Ansatz wurde der mit 
Polonium belegte Kupferstreifen k angebracht; eine enge Bohrung 
(0,5 mm) befand sich auf der gegenüberliegenden Seite und war für 
den Ausgleich des Gasdruckes bestimmt. Da sich vor dem Polonium 
ein isolierendes Glimmerblättchen (Dicke 0,019 mm) befand, war der 
Ionisierungsraum gut definiert und war, insbesondere, nur ein Strom 
von Elektrode zu Elektrode möglich. Während auf diese Weise ee 
störende Nebenströme eliminiert waren, musste allerdings andererseits 
bei dieser Konstruktion auf die Homogenität des Feldes verzichtet 
werden. Einmal war die Randwirkung der Platten durch das Fehlen = 
Fig. 7. Tonisierungsgefäss (nat. Grösse). 
eines Schutzringes nicht ausgeschaltet und ferner kam eine weitere 
‘ Inhomogenität durch die Ebonitbegrenzung des Ionisierungsraumes 
infolge der höheren Dielektrizitätskonstanten dieses Materials hinzu. - 
Zur Wirkung gelangten bei dieser Anordnung hauptächlich die senk- 
recht vom Präparat ausgehenden «-Strahlen, da die schiefen eine 
grössere Glimmerschicht zu durchdringen hatten. Die ö-Strahlen des 
Präparates waren durch das Glimmerblättchen zurückgehalten. — 
Die Elektroden des Messgefässes waren kreisförmige matt vergoldete 
Messingplatten. Der Abstand betrug 1,0 cm. Die bei weiteren 
Versuchen verwendeten Spitzen aus vergoldeten Eisennadeln (auch 
Kupfer- und Platinspitzen) wurden durch passende Ebonitscheibehen 
in den Ionisierungsraum hineingeführt (Fig. 7a), und zwar so, dass 
die Spitzen 0,5 mm aus dem Ebonit herausragten. 
‚Die auf Hochglanz polierten Flächen der Ionisierungskammer 
isolierten genügend, was daraus zu entnehmen war, dass sich bei 
