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qui fait avec la normale au plan d'onde l'angle ? ainsi dé- 

 fini: 



tg9 = tge. 



smH — sm^p 



e étant l'angle du rayon extraordinaire avec la normale à 

 son onde plane ; p l'angle que fait cette normale avec la nor- 

 male à la surface réfléchissante. 



Quant au troisième cas, il est très-simple, grâce à ce que 

 les vibrations sont fixes en direction et ne dépendent que 

 de la surface de l'onde. 



Nous allons alors répéter ici le raisonnement énoncé ci- 

 dessus. Quand le polygone des vibrations est plan, les plans 

 dont ces vibrations sont les normales se coupent suivant une 

 même droite ; la droite d'intersection sera la normale au 

 plan des vibrations. 



Or, parmi les plans qui se coupent ainsi, se trouvent les 

 plans menés par les rayons incident et réfléchi normalement 

 à leurs plans respectifs de polarisation. On connaît donc, 

 par les considérations qui précèdent, trois positions de cette 

 droite commune ; les deux rayons eux-mêmes achèvent de 

 déterminer le cône du second degré, lieu des positions de 

 cette droite d'intersection. 



Le théorème se trouve ainsi démontré. 



Si l'on rapproche la formule : 



A tga. tg^' -f B #^ct -f C tg^' 4- D = 0, 



cos ii~\~v\ 

 de la formule tg'^' = tg^ — p-! — - qui représente la loi d'o- 

 rientation des plans analogues dans les milieux isotropes, 

 on sera conduit à mettre la première de ces relations sous 

 la forme : 



tg (a'-j-p') = K tg (a-f-P) 



p', p et K étant des constantes ; on en tirera cette consé- 

 quence fort intéressante, à savoir qu'on peut déduire la loi 

 des déplacements simultanés des plans de polarisation dans 

 le cas le plus complexe de la réflexion cristalline de la loi 

 si simple du phénomène correspondant des milieux isotropes. 



