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Elles représentent deux cônes du second degré ayant deux 

 génératrices communes ; elles en ont encore deux autres : 



«' = -{^'4-5 



On voit donc que les angles [3, P' sont donnés par l'inter- 

 section de deux cônes; l'un est le lieu de la droite commune 

 aux deux pians de polarisation ; l'autre le lieu de la droite 

 commune aux plans normaux à ces derniers. 



On peut mettre cette propriété des angles [3, ^' sous une 

 autre forme, et dire: Les angles sont les valeurs correspon- 

 dantes des azimuts a, a' des plans de polarisation incident 

 et réfléchi qui sont rectangulaires. 



Le cône du second degré que nous venons d'étudier, peut 

 se résoudre en un système de deux plans, et on obtient 

 dans ce cas particulier la théorie du phénomène connu sous 

 le nom de polarisation complète. 



En effet, supposons que l'un des plans passe par le rayon 

 incident, l'autre par le rayon réfléchi, ce système de deux 

 plans formant le lieu de la droite commune aux plans de 

 polarisation des deux rayons, il est évident que, quelle que 

 soit la direction du plan de polarisation incident, le plan de 

 polarisation réfléchi est fixe. Donc, si la lumière incidente 

 est naturelle, la lumière réfléchie sera complètement pola- 

 risée. 



D'après ce que nous venons de dire, on voit que tous les 

 cas où le cône se réduit à un système de deux plans ne cor- 

 respondent pas au phénomène de polarisation complète. Mais 

 la discussion en est aisée, nous ne nous y arrêterons pas. 



Le théorème qui précède suppose essentiellement que le 

 plan de réflexion et l'angle d'incidence restent fixes; dès que 

 l'un ou l'autre de ces éléments varie, la complication devient 

 extrême, parce qu'on introduit toutes les difficultés qui pro- 

 viennent de la surface de l'onde, par suite de la variation 

 des rayons réfractés. Mais on peut, en changeant simultané- 

 ment le milieu extérieur et l'incidence, parvenir à conserver 

 les mêmes rayons réfractés ; il suffit pour cela de choisir 



