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 rcsuirals de l'observation et ceux de la formule de vitesse la plus 



généralement adoptée jusqu'ici \/ -, -, ni se hâter de déduire 



c 

 de cette formule, probablement fausse, des valeurs du rapport -, 



comme l'ont fait plusieurs physiciens émiments ; enfin que ce 

 qu'il paraîtrait y avoir de mieux à faire dans l'enseignement, 

 jusqu'à écfaircissement, serait de démontrer la formule newto- 

 nienne et d'énoncer simplement les raisons qui rendent son ré- 

 sultat trop faible. 



» Au reste, si l'expression complétée que nous avons donnée 

 pour la composante normale de pression p^x est admise, au moins 

 pour les corps solides, il ne faut pas oublier que la formule dé- 

 duite tout à l'heure pour la vitesse du son n'est relative qu'à la 

 propagation ou dans une masse indéfinie ou dans un prisme dont 

 les dimensions transversales ne varieraient pas. Si le prisme est 

 supposé isolé, comme une tige métallique, en sorte que ses faces 

 latérales ne supportent aucune autre action que celle primitive 

 N= — p, il faut pour les actions normales N^j., N^, sur des faces 

 perpendiculaires aux y et aux z, poser deux expressions sembla- 

 bles à celle de N^^^t, les égaler à N et en tirer les dilatations trans- 

 versales -— -, -r- pour les substituer dans N^j^. On obtient ainéi : 

 dy dz 



dv_dw __ ^ 'c' du 



~f"^'' ~2C5G-N)4+ 2 (G+N)' ^^ ' 



C 



d'où» 



(5G-N) ^'(G+N) 

 N«v.— N=E-7- eii faisant E= 



^"^ '35(G-N)^-f-^3(G4-N) 



Et la vitesse de propagation des vibrations_ou du son dans le sens 

 de la longueur du prisme solide est %/E 



