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konnte nicht bis zur Röhrenweite von !/ıooo Millim, ausgedehnt wer- 
den. Es wurden feine Glasröhren von 0,003—0,01 Mill. mit Wasser 
gefüllt, mittelst eines Korkes in das untere Ende A einer langen auf- 
rechten Röhre B so eingefügt, dass die feine Spitze nach innen ge- 
kehrt war und dann sorgfältig verkittet. Wurde nun in den langen 
Schenkel B Quecksilber gegossen, das die Luft unterhalb A compri- 
mirte, so musste sich zeigen, auf welche Höhe x dadurch gesteigert 
werden konnte, bis das Wasser aus der Capillarröhre verdrängt und 
durch Luft ersetzt wurde. Die Höhe x mal13, giebt die Länge einer 
Wassersäule von gleichem Gewicht, also das Maass der Capillaranzie- 
hung und zeigt die Höhe, bis zu welcher das Wasser in dem verlän- 
gert gedachten Röhrchen emporsteigen würde. Bei 0,009 Mill. Ca- 
pillarweite war die Quecksilberhöhe 230 Mill., die Höhe der entspre- 
chenden Wassersäule 3,11 Meter, die berechnete Steighöhe des Was- 
sers 3,33 Meter, und bei 0,003 Mill. Capillarweite die Quecksilberhöhe 
810 Mill. Die Höhe der entsprechenden Wassersäule 10,93 Meter, die 
berechnete Steighöhe des Wassers 10,0 Meter. Die Differenz der be- 
obachteten mit der berechneten Höhe rührt von den Fehlern in der 
Bestimmung des Durchmessers her und noch von andern Ursachen. 
Die Versuche ergaben, dass Röhren von nicht unter 0,003 Mill. Weite 
sich dem gewöhnlichen Capillargesetze fügen. Ob bei vermindertem 
Luftdrucke die Flüssigkeit in der Capillarröhre ebenso hoch steige 
als beim Druck einer vollen Atmosphäre oder ob sie wie in einer 
Pumpe nur eine dem Auftriebe entsprechende Höhe erreiche, beant- 
worteten andere Versuche. In einer mit dem dünnen Ende nach oben 
gerichteten Capillarröhre von 0,22—0,18 Mill. variabler Weite stieg das 
Wasser bei gewöhnlichem Luftdruck bis zu 160 Mill. Höhe. Beim 
Auspumpen der Luft sank das Barometer schnell auf 4,5 —5,0 Mill. 
und während es die letzten 20 Mill. zurücklegte, sank auch das Was- 
ser in der Capillarröhre von 160 auf 60 Mill. Die Länge der Capil- 
laren Wassersäule betrug bei einer Quecksilberhöhe von 8—9 Mill. 
110—120 Mill. und nahm bei von aussen eindringender Luft in ent- 
sprechendem Verhältniss zu. Diese Thatsachen weisen unverkennbar 
auf einen Zusammenhang zwischen Steighöhe und Luftdruck und 
scheinen die Vermuthung zu bestätigen, dass unter dem concaven 
Meniscus der Capillarröhren die Flüssigkeit auf gleiche Weise sich 
erhebe wie unter dem Kolben der Pumpe. Aber fortgesetzte modifi- 
eirte Versuche erwiesen die Unrichtigkeit dieser Erklärung. Sie zeig- 
ten, dass in einer Capillarröhre in der das Wasser bis zum obern 
Rande hinaufreichte, beim Entleeren der Luftpumpe anfangs gar keine 
Veränderung, dann aber ein so langsames Sinken eintrat, dass in 
6—26 Minuten kaum das erste Mllim. zurückgelegt wurde. Die Be- 
wegung dauerte längere oder kürzere Zeit und wird zunächst da- 
durch bedingt, dass zeitweise mehr Wasser verdunstet als die Capil- 
larität ersetzen kann. Das Steigen in dem engern Röhrchen erfolgt 
nämlich im untern Theil ungemein schnell, zu oberst aber sehr lang- 
sam. Dabei ist zu bemerken, dass wenn in einem Moment durch 
