462 SULLA MISURA DELl' AMPLIFICAZIONE KEGLl STRUMENTI OTTICI, ECC. 



micrometro diviso in parti di noto valore, e fissato a quella distanza che 

 ineo'lio conviene a chi dee servirsene. Ma spesso gli oculari non portano 

 micrometro , e non hanno che una croce di fili o neppur questa , ma 

 guardano rimagine obbiettiva senza determinarne il luogo, che rimane in 

 balia di chi osserva , ed è perciò variabilissimo pei diversi osservatori. 

 In codesto caso non si può più misurare l'ingrandimento del solo ocu- 

 lare , ma si può determinar quello di tutto lo strumento. Se trattasi 

 d'un cannocchiale , si pone a una certa distanza davanti ad esso una 

 mira divisa in parti di metro e si fa guardare da chi vuol conoscerne 

 l'amplificazione, poi, messo il Megametro davanti all'oculare, si procura 

 di veder nettamente la stessa imagine e di contare le divisioni del mi- 

 crometro occupate da un millimetro della mira. Colla solita tavoletta 

 si trovano poi la distanza di quella * imagine e l' ingrandimento o la 

 diminuzione soflferti dalle dimensioni dell'oggetto per opera del sistema 

 lenticolare. Si potrebbe con due osservazioni a due distanze diverse 

 ottenere anche separati l'ingrandimento del sistema obbiettivo e quello 

 dell'oculare , ma d'ordinario la ricerca può limitarsi all' amplificazione 

 data dall'intero sistema. 



Col microscopio si opererebbe nella medesima guisa ; si porrebbe 

 cioè un micrometro sotto l'obbiettivo e si guarderebbe col Megametro 

 r imagine oculare assegnandone il luogo e la grandezza, e cosi si avrebbe 

 l'ingrandimento totale. Nel caso poi che si è considerato da principio, 

 in quello cioè d'uno strumento avente un micrometro oculare , l'ampli- 

 ficazione totale si ottiene agevolmente misurando col micrometro oculare 

 l'ingrandimento dato dall'obbiettivo, e moltiplicando questo per quello 

 dell'oculare, determinato dal Megamelro. 



Procedendo così nella misura delle amplificazioni si arriva ad un 

 risultato in apparenza paradossale , si trova cioè una data imagine 

 infinitamente pia grande dell'oggetto da cui proviene , e ciò quando i 

 raggi che muovono dall'oggetto siano paralleli all'uscire dallo strumento. 

 Ma il paradosso è soltanto apparente, e l'amplificazione è davvero infi- 

 nita, poiché il confronto della grandezza dell'oggetto e della sua imagine 

 non potendosi fare se non sovrapponendoli, quando l'ima gine dà raggi 

 paralleli ciò vuol dire che essa è a distanza infinita dall'occhio; ora un 

 oggetto finito portato a distanza infinita sottenderà un angolo infinita- 

 mente piccolo , mentre l'imagine sua ne sottende uno finito , dunque 

 l'imagine sarà infinitamente grande per rapporto all'oggetto. In questo 



