CURSO DE ELECTRICIDAD INDUSTRIAL 171 



planos paralelos á los tres planos coordenados, formaremos un 

 paralelipípedo rectángulo. El tlujo de fuerza á través de la cara 

 PBCD de este paralelipípedo es, designando por X la componente 

 de la intensidad del campo en P," según ox y tomando como antes 

 los ángulos con relación á la normal exterior (fig, 20 bis) 



— X dy dz. 



El flujo de fuerza á través de la cara opuesta EFGH tiene por 

 expresión, adoptándola misma convención 



+ ( X + ^ í/o? J dy dz. 



El flujo total á través de las dos superficies es 



— \dy dz -^ í X •{- — dx\ dy dz =z'— dx dy dz. 



Repitiendo el mismo razonamiento para las otras dos pares de 

 carasy sumando los resultados se tendrá para expresión del flujo 

 total á través de la superficie cerrada 



Si p es la densidad cúbica en P, la cantidad de electricidad con- 

 tenida en el paralelipípedo será 



p dx dy dz. 



Según el teorema de Gauss se tendrá 



í r^ + ^ — \- —] dx dy dz = 4-Kp dx dy dz 



ó bien 



Ix ' ?¿/ ' í) 



DX , n^ , ?z . „ 



Reemplazándolas derivadas por su.>" valores deducidos de las re- 

 laciones 



