CURSO DE ELECTRICIDAD INDUSTRIAL 195 



terminales opuestas cargas iguales y contrarias que-se equilibren. 

 En las extremidades del tubo existen cantidades de electricidad 

 libre 



-\- q— Gií/Si 

 — f/ = — a//So 



que cargan á los conductores, no teniendo éstos otras funciones que 

 limitar al dieléctrico. En esta hipótesis el producto ad^ es cons- 

 tante á lo largo del tubo ; pero como en la superficie de los conduc- 

 tores tenemos (24) 



_ Fi 



y como el producto 



FííS 



es constante en el tubo (23), se concluye que en un punto cual- 

 quiera del campo, la cantidad de electricidad desplazada por unidad 

 de superficie equipotencial es igual á la intensidad del campo en 

 este punto, dividida por el factor 47:K, es decir 



_ ^^ 



Maxwell llama á esta expresión el desplazamiento de electricidad 

 en el dieléctrico. Reconoceremos la analogía que existe entre la in- 

 ducción eléctrica así interpretada y la inducción magnética, corres- 

 pondiendo el desplazamiento á la intensidad de imanación y el 

 poder inductor específico al coeficiente de imanación. 



Esta manera de ver suministra una explicación de la energía de 

 los conductores electrizados. Se concibe en efecto que pueda re- 

 sultar de la polarización de las moléculas dieléctricas un estado de 

 tensión según las líneas de fuerza, en virtud del cual éstas tiendan 

 á recogerse provocando la aproximación de los conductores que 

 limitan al dieléctrico. Esta tensión que es comparable á la de un 

 cuerpo elástico, asimila la energía del dieléctrico á la energía de 

 un resorte. 



Es fácil verificar que, si el campo eléctrico es uniforme entre las 

 armaduras de un condensador^ tal como un condensador de anillo 



