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einem Impuls von oben nach unten oder umgekehrt ein. Legt man die 

 Stange wieder in die Vertiefung, und sehlägt von oben oder unten, so 

 erhält man abwechselnd beide Arten von Tönen, doch so, dass T den 

 S zu verdrängen sucht; wird aber jetzt die Stange wieder auf die glatte 

 Fläche geschoben , so bleibt T aus und S wird anhaltend. Die Ursache 

 der neuen Töne ist nach Schneider in den senkrechten Stössen der Stange 

 gegen die Unterlage zu suchen, die Stösse selbst enstehen unter einem äus- 

 sern Impulse, und die Temperaturdifferenz lässt sie fortdauern, weil das 

 durch die Sta,nge erwärmt werdende Blei die Stange selbst hebt und wenn 

 sie nach erfolgtem Impulse in die Höhe gegangen ist, so kühlt sich das 

 Blei schnell wieder ab , die Stange sinkt wieder und durchläuft beim 

 Herabfallen einen grössern Raum als beim Aufsteigen; hierdurch erhält 

 sie einen Zuwachs an Geschwindigkeit, der den nothwendig eintretenden 

 Verlust wieder ersetzt und die Bewegung unterhält. — (Programm des 

 Königl. Gymnasiums zu Düsseldorf 1866 , S. 1—10.) Sckbg. 



A. Kundt, über die Schwingungen der Luftplatten. — 

 Um die „Luftklangscheiben" herzustellen und abzugränzen hat K. zwei 

 gleichgrosse Glasplatten parallel übereinander angebracht, ihr Abstand 

 muss natürlich im Verhältniss zu ihrer Ausdehnung klein sein, bei den 

 Versuchen betrug er 3 -20 mm ; die Luftplatte stand entweder an ihrem 

 Rande mit der äussern Luft in Verbindung oder nicht und wird dem- 

 gemäss bezeichnet als mit „offenen" oder „gedecktem Rand" schwingend. 

 In der obern der beiden begrenzenden Glasscheiben befand sich eine 

 Oeffnung für eine longitudinal tönende Glasröhre, deren Dimensionen 

 so lange verändert wurden bis das in der Luftplatte befindliche Pulver 

 eine scharfe und regelmässige Figur bildete ; es wurde zu diesem Zwecke 

 Lycopodium, ganz trockene Kieselsäure oder am besten Korkfeilicht 

 benutzt. Natürlich kann jede Luftplatte auf verschiedene Art schwingen, 

 doch gibt sie dabei jedesmal einen andern Ton, und es gehört also zu 

 jeder Klangfigur eine besondere erregende Röhre. Von den verschie- 

 denen Figuren hat K. erst eine geringe Anzahl untersucht und zur 

 Probe 4 quadratische und 1 elliptische abgebildet, dieselben sind sehr 

 merkwürdig und haben zweierlei Knoten. In den „Knoten erster Ord- 

 nung" oder „einfachen Knoten" findet zwar keine Bewegung wol aber 

 Dichtigkeitsveränderung statt, wie in den Knoten der Orgelpfeife ; in den 

 „Knoten zweiter Ordnung" oder „doppelten Knoten" ist weder Bewegung 

 noch Aenderung der Dichtigkeit vorhanden. Von den Figuren auf fe- 

 sten Platten unterscheiden sich die vorliegenden Figuren dadurch dass 

 die Knoten, die einfachen sowol wie die doppelten, fast immer isolirte 

 Punkte sind zwischen denen sich die Maxima der Bewegung, sichtbar 

 als linienförmige Rippungen hindurchziehen. Eine Figur welche sich 

 ohne Zeichnung beschreiben lässt scheint ganz geeignet diese Eigen- 

 thümlichkeit zu erkennen: Man theile die 4 Seiten eines Quadrates je 

 in 5 gleiche Theile und verbinde die Eckpunkte durch Diagonalen, und 

 auch je zwei andere Theilpunkte durch diagonal gerichtete Linien; als- 

 dann beschreibe man um die 25 Durchschnittspunkte dieser Linien, die 

 16 Theilpunkte der 4 Seiten und die 4 Eckpunkte Gruppen von engan- 



