457 



schnitten ist. Dieselbe wird vertical aufgestellt, so dass ihre optische 

 Axe auch vertical ist; senkrecht auf sie fällt ein horizontaler Licht- 

 strahl, der polarisirt ist in einer Ebene, die mit 9er optiscchen Axe 

 einen Winkel z. B. von 45° bildet, dieselbe zerlegt sich nach den be- 

 kannten Gesetzen in einen ordentlich und einen ausserordentlich gebro- 

 chenen Lichtstrahl und diese beiden treten auf der andern Seite der 

 Quarzplatte mit einem Gangunterschiede = D. (fx e —^fA ) wieder aus» 

 Hier ist D die Dicke der Platte ^ der Brechungsexponenten des 

 extra ordinären Strahles, ^ der des ordinären. Durch Drehung der 

 Quarzplatte um die verticale optische Axe oder um eine horizontale 

 Axe wird der Einfallswinkel geändert und der Gangunterschied beider 

 Strahlen vergrössert. Die Formeln dafür gibt D. an. Stellt man die 

 Quarzplatte von vorn herein so, dass die optische Axe horizontal ist, 

 so erhalten die Gangunterschiede Werthe, welche dem vorigen gleich sind, 

 aber die entgegengesetzten Vorzeichen haben. Zur Beobachtung der 

 Gangunterschiede bedient man sich eines Spectralapparates, in dem man 

 mittelst des austretenden Lichtstrahls ein Spectrum erhält, welches von 

 äquidistanten, dunkeln Interferenzstreifen durchzogen ist. Diese Strei- 

 fen haben voneinander eine Entfernuug, welche jedesmal einer Wellen- 

 länge entsprechen, sie wandern aber bei Drehung der Quarzplatte aus 

 der Normalstellung allmählich nach der rothen Seite des Spectrums zu 

 und man kann mittelst der angegebenen Formeln den Gangunterschied 

 in Wellenlängen ausdrücken. Die Quarzplatte kann nun auch als Com- 

 pensatorplatte benutzt werden, um Gangunterschiede die auf andere 

 Weise entstanden sind aufzuheben und dadurch indirect deren Grösse 

 zu bestimmen; hierüber und über die eintretenden Schwächungen des 

 Lichts sind die Formeln vom Verf. mitgetheilt. — Sodann bespricht 

 derselbe eine Methode zur Untersuchung vom refiectirten Lichte, wo es 

 ja auch darauf ankommt, Schwächungen und Gangunterschiede zu er- 

 mitteln; er kommt dabei zu folgenden Resultaten: 1) für gewöhnliche 

 Reflexion an Glas in Luft sowie für metallische Reflexion in Luft, und 

 Glas: bei streifender Incidenz verhält sich der reflectirte Strahl gerade 

 so wie der einfallende — bei Verminderung des Einfallwinkels tritt ein 

 Gangunterschied in der Weise ein, dass die parallel zur Einfallsebene 

 polarisirten Strahlen gegenüber jenem zu ihr senkrecht polarisirten ver- 

 zögert erscheinen; — diese Verzögerung erreicht ihr Maximum bei 

 senkrechter Incidenz (Einfallswinkel = 0°), wo sie einehalbe Wellenlänge 

 beträgt. Die Schwächungen der Strahlen sind verschieden, jedoch bei 

 der parallel zur Einfallsebene polarisirten Componente geringer als 

 bei der andern. — Diese Resultate sind den jetzt herrschenden Ansich- 

 ten entgegengesetzt, sie weichen auch ab von den Resultaten Quinckes 

 und der Verf. versucht auch diese Verschiedenheit zu erklären. Bei- 

 läufig ist hier zu bemerken, dass bei dem durch dünne Silberplatten 

 hindurchgegangenen Lichte umgekehrt die senkrecht zur Einfallsebene 

 polarisirte Componente verzögert wurde ; dies steht mit Quinckes Resul- 

 taten (Pogg. Ann. 128, 546) im Einklänge. — 2) Für total reflectirtes 

 Licht ergab sich bei streifender Incidenz wie vorher der Gangunter- 



