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zeigte, dass die Temperatur von grossem Einfluss auf die Brechungs- 

 quotienten ist. Nacfci der Methode der kleinsten Quadrate ergab sich 

 der Brechungsquotient für die 



Natriumlinie D = 1,44625 — 0,00027 . t° C; 

 rothe Lithiumlinie = 1,44206 — 0,00027.^0 c. 

 Ferner kann ohne bedeutende Fehler angegeben werden Frauenhofer 

 B 1,44154 — 0,00027 t'' C, 

 F 1,45459—0,00027 t^ C, 

 H 1,46788 — 0,00027 ^" C. 



Die Dichtigkeit der Lösung wurde bei 10" C. bestimmt auf 1,5565, 

 es waren also in 100 Grm. der Lösung 28,47 Grm. kryst. Salpeters. 

 Wismuthoxyd enthalten. — {Sitzungsher. d. Wiener Acad. d. Wissen- 

 schaften 1864. Märzheft II, 326—329.) Schbg. 



J. Tyndall; über leuchtende und dunkle Wärme. — 

 Herschel entdeckte die dunkelen Strahlen der Sonne, Melloni zeigte, 

 dass ein grosser Theil der Strahlen künstlichen Lichts dunkel sei. 

 Miller wies die Armuth solcher Flammen an Strahlen höherer Brech- 

 barkeit nach und Akin folgerte daraus , dass eine "Wasserstoffflamme 

 hauptsächlich dunkle Strahlen aussenden müsse. Letztere treffen 

 Verf.'s Versuche. Tyndall stellte sich ein Spectrum dar mit den bes- 

 ten Apparaten (Quarz- und Steinsalz -Linsen und Prismen) und un- 

 tersuchte die Wärmeverhältnisse desselben mit einer Ruhmkorff'schen 

 Thermosäule, die mit zwei Blenden versehen war, und einem sehr 

 empfindlichen Multiplicator. Die Breite des Spectrums entsprach der 

 aus einer Reihe von Elementen bestehenden Thermosäule, die Ein- 

 richtung gestattete es, das ursprünglich dargestellte Spectrum einer 

 Leuchtgasflamme ohne weiteres durch das einer Wasserstoffflamme zu 

 ersetzen. Dieses Remplacement geschah durch eine T förmige Röhre, 

 deren einer Schenkel mit einem Wasserstoffgasometer verbunden war, 

 während der zweite mit einer Leuchtgasröhre in Verbindung gesetzt 

 wurde. Beide communicirten mit der dritten, an der sich der Bren- 

 ner befand. — Die Thermosäule wurde zunächst im Spectrum der 

 Leuchtgasflamiüe von dem blauen Ende an durch das Spectrum be- 

 wegt, und an dem Punkte angehalten, wo das Maximum der Ablen- 

 kung (30°) beobachtet wurde. Das Maximum lag in einer Zone dicht 

 hinter dem sichtbaren Roth. Als, ohne an dieser Stellung etwas zu 

 ändern der Leuchtgashahn geschlossen und der Wasserstoffhahn ge- 

 öffnet wurde, ging die Nadel auf 12° zurück, d. h. in Bezug auf 

 Strahlen dieser Brechbarkeit war die Leuchtgasflamme drittehalb! mal 

 so stark als die Wasserstoffflamrae. Als die Säule verschoben wurde 

 zeigte sich nach beiden Seiten hin eine Abnahme. An der Stelle, wo 

 im Leuchtgasspectrum das sichtbare Roth anfängt, betrug die Ablen- 

 kung für Wasserstoff nur noch 4"^ und als die Säule auf die verschie- 

 denen Farben des Spectrums eingestellt wurde, zeigte die Nadel keine 

 messbare Ablenkung. Somit ist bewiesen , dass die Strahlung der 

 Wasserstoffflamme wesentlich eine ultra- rothe ist, und wenn sonach 



