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selbe bleibt und die Dichte nicht variirt. Bei Gleichgewicht, Elasti- 

 cität, Ausdehnung u. s. w. der Gase ist daher nicht nur auf die Ab- 

 stossungen und Ausziehungen der Moleküle Rücksicht zu nehmen, 

 sondern auch auf die Wärme. In einem Nachtrag erkennt der Verf. 

 die Priorität des H. Schröder van der Kolk an, der früher ähnliche 

 Resultate erhalten hatte. — {Pogg. Ann. CXXVl, 594—604 aus dem 

 Giornale de Scienze naturali ed economiche, /, Palermo 1865. — Nach- 

 trag Pogg. Ann. CXXVII, 174.) Schbg. 



E. Edlund, quantitative Bestimmung der bei derVo- 

 lumänderung der Metalle entstehenden Wärme p häiio- 

 mene und des mechanischen Wärme- Aequivalen ts, unab- 

 hängig von der Innern Arbeit des Metalls. — Die frühern 

 Versuche des Verf. hatten gezeigt, dass die Vergrösserung des Vo- 

 lums eines Metalles innerhalb der Elasticitätsgrenze eine Verminde- 

 rung der Temperatur bewirkt, und dass die Temperatur wieder steigt, 

 wenn das Metall sein früheres Volumen wieder einnimmt. Die Me- 

 talle waren in Drahtform, und die Volumveränderung geschah durch 

 Anhängen von Gewichten; zur Messung der Temperatur diente eine 

 Thermosäule, welche bei den neuen Versuchen eine eigenthümliche 

 Einrichtung erhalten hat. — E. fassl die gefundenen Resultate so zu- 

 sammen. 1) Die Grösse der Temperaturvariationen, die bei der Vo- 

 lumveränderung der Metalle entstehen, wenn diese in der Art ge- 

 schieht, dass die Molecüle des Körpers dabei nicht in Oscillationen 

 gerathen, kann berechnet werden nach der von W.Thomson aus der 

 mechanischen Wärmetheorie deducirten Formel: 



W.c. '^ 



wenn man für das mechanische Aequivalent der Wärme A die Zahl 

 682,73 setzt; dabei sind Meter und Kilogramm als Einheiten ange- 

 nommen. Uebrigens bedeutet in dieser Formel t die Temperatur des 

 Drahtes, p das Streckgewicht, 6 die "Zahl 273 (genauer 273,67 nach 

 Blaserna) als den umgekehrten Werth des Luftausdehnungscoefficien- 

 ten für 1° C; b -\-t die Temperatur vom absoluten Nullpunkt aus ge- 

 rechnet; ß die lineare Ausdehnung für 1'^ C; w das Gewicht der 

 Längeneinheit des Drahtes, und c dessen specif. Wärme. 2) Hieraus 

 folgt, dass man mittelst derselben Formel unter Rücksichtnahme auf 

 die Werthveränderung der Constante (vgl. Nr. 3), bei den Metal- 

 len das Verhältniss zwischen Wärmecapacitäten bei constantem Druck 

 und constantem Volumen berechnen kann, insofern die übrigen für 

 diesen Zweck erforderlichen Angaben bekannt sind. 3) Der Werth des 

 mechanischen Aequivalents der Wärme, wie er durch die Versuche 

 des Verf. erhalten worden ist, beträgt im Mittel 434 Kilogrammmeter. 

 Diese Bestimmung ist unabhängig von der Innern Arbeit der Metalle; 

 diess bewirkt ohne Zweifel die Nothwendigkeit der erwähnten Ver- 

 änderung der Constanten A auf 682,73. — (Pogg. Ann. CXXVI, 539 

 —572. — Gelesen in der Acad. der Wiss. zu Stockholm am 10. 5. 1865.) 



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