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Es evidente que tal [)Ostiüado está en contradicción con el princi- 

 pio de relatividad newtoniana, pues las rectas i, j no siendo ya las 

 bisectrices de los ángulos de los ejes x, t' , la velocidad de la luz res- 

 pecto del nuevo sistema de referencia habrá cambiado. ¿ Cómo, pues, 

 se deberá transformar el principio de relatividad, queriendo eliminar 

 esta contradicción ? 



Se ve inmediatamente que cambiando el eje t por el t ' habrá que 

 sustituir el x por el x ' de modo que las rectas i^j se conserven bisec- 

 trices de los ángulos de los ejes í ' x'^ lo que equivale á hacer una 

 transformación tal que el binomio x'' — t'- se cambia en j?'^ — t' -. 



Del mismo modo i)uede reconocerse, pasando del universo de dos 

 dimensiones al de cuatro, que mientras el grupo de transformaciones 

 que representa el principio de relatividad newtoniana es el que cambia 

 a X, Y, Z, t en *' — at. y — bt^z — ct^ t, el postulado fundamental que 

 hemos establecido se verificará reemplazando dicho grupo por el 

 otro que cambia la espresión cuadrática x- + y- -f z- — i'- en sí 

 misma. 



Ahora bien : es i)recisamente este grupo de transformaciones el 

 que no cambia las ecuaciones de Lorentz de las que nos ocupamos 

 anteriormente. 



Existen, pues, dos principios diversos de relatividad : uno, propio 

 de la mecánica newtoniana ; el otro, de la electrodinámica lorentzia- 

 na. Están en contradicción, por lo que, si aceptamos el segundo, ten- 

 dremos que modificar los principios de la mecánica para ponerlos de 

 acuerdo con dicho principio. Es lo que muchos autores (en primera 

 línea Poincaré i Minkowsky) han tratado de hacer. 



El nuevo principio de relatividad establece un ligamen más íntimo 

 entre el espacio i el tiempo, pues éstos no pueden en manera alguna 

 modificarse sin que la alteración de uno no influya sobre el otro ; i, 

 en efecto, el cambio del eje de los tiempos importa la alteración de 

 la dirección del eje de los espacios. 



De este conjunto de conceptos, mediante un fácil desarrollo jeomé- 

 trico, se deduce la contracción lorentziana de que hablamos prece- 

 dentemente. 



Las consideraciones espuestas nos conducen a la importante cues- 

 tión de la contemporaneidad de los acontecimientos. 



(,. Cuándo puede decirse contemporáneos dos hechos que acoute- 

 <-en en puntos diversos f 



La crítica moderna, basada en la teoría que hemos esj^uesto, res- 

 ponde de una manera nueva i singular a esta fundamental pregunta. 



