128 ANALKS DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



riencias en su mayor parte sobre caíios, faltando confirmar la misma 

 ley de un modo general. 



Pero se puede dar otra razón, tal vez de mayor peso que la ante- 

 rior : 



Si se somete un material á un esfuerzo de simple tensión liasta 

 provocar la fracstura, se dice que se rompe bajo el esfuerzo de tensión. 

 Ahora si se liace entrar en juego aunque sea una pequeí3a fuerza de 

 escurrimiento ó cizalla (bajo forma de torsión) junto con una gran 

 fuerza de tensión, resultará, según la ley de Guest, que la rotura se 

 produce no ya por tensión sino por resbalamiento. 



Un cambio tan importante y substancial por una causa á veces de 

 apariencia nimia, es lo más difícil de aceptar ; por eso más nos incli- 

 namos á creer justa la hipótesis de Eankine, la que nos mantiene en 

 el curso usual de nuestras ideas de que la rotura sea efecto del es- 

 fuerzo máximo resultante. 



La causa principal de esta reluctancia reside justamente en la ley 

 de Hoock ; tan es cierto que si se admite que esta última, es falsa ó 

 sólo groseramente aproximada, la ley de Guest, comprobada por las 

 experiencias, resulta perfectamente aceptable. 



Según Hoock las secciones planas de un sólido quedan planas des- 

 pués de las deformaciones que en él producen las fuerzas que accio- 

 nan sobre el mismo. 



Para que ésto sea posible en el caso de un sólido sujeto á tensión 

 simple se necesita que el esfuerzo total de tensión se reparta igual- 

 mente en toda el área de la sección normal, es decir, que el esfuerzo 

 máximo unitario de tensión resulte igual al esfuerzo medio : 



_ T 



donde T es la tensión total y A el área de la sección normal. 



Pero si ahora se admite por un momento que la ley de repartición 

 de la tensión (en el caso de un cilindro recto circular) sea, por ejem- 

 plo, parabólica, los varios jiuntos de la sección circular plana primi- 

 tiva vendrían á formar después de la deformación un paraboloide de 

 revolución alrededor del eje del cilindro, como indica la figura 1. 



En este caso, si se divide la sección circular en zonas circulares de 

 ancho infinitésimo dry el esfuerzo específico de tensión será igual 

 para todos los puntos de una misma zona, pero será diferente de zona 

 á zona y máximo en la zona externa. 



